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vermutet werden. Wenn dann auch die Wärme tatsächlich 
nur in einem Teile der Gasmasse ihren Sitz hat, werden 
Druck und Volumen der gesamten Gasmasse doch dieselben 
sein, als ob jene Wärmemenge auf letztere gleichmässig ver- 
teilt wäre und in ihr eine Temperaturerhöhung d& hervor- 
gerufen hätte, welche der Druckerhöhung dp oder der Volumen- 
vergrösserung dv entspricht. Den Zusammenhang mit den 
beiden spezifischen Wärmen c p und c„ können wir dann etwa 
nach der Gleichung (13 b) in Helmholtz, Vorlesungen über 
Theorie der Wärme, herausgegeben vom Vortragenden, pag. 
187, angeben. Jene Gleichung ist auf die Masseneinheit be- 
zogen; wenden wir sie auf die Masse m an und nennen wir 
deren Volumen V =z m • v, so wird: 
dV 
dQ — m • c v • d& + • (c P — c v ) • # • . . (1) 
Aus der Zustandsgleichung : pV — m • R • & folgt: 
logp logV — log {mR) -j- log & 
und also auch: 
dp dV 
p ' V 
cU> 
& 
dQ — m • 
c p • dtt — m • (c p — c v ) • ^ • 
dp 
V 
■ ( 2 ) 
Zur Bestimmung von c v hatte ich von vornherein gedacht — 
ähnlich wie es inzwischen von Herrn Fritz Voller ausgeführt 
worden ist — die Gasmasse durch eine elastische Membran 
abzuschliessen, oder eine manometrische Kapsel in ihr Inneres 
zu bringen, sodass dV verschwindend klein wird, und in 
Gleichung (1) nur das erste Glied bleibt. Dieses Verfahren 
erscheint mir immer noch als das aussichtsreichste für c v - 
Wendet man dagegen ein Gefäss von der Form an, wie sie 
z. B. bei der Dampfdichtebestimmung nach Dumas benutzt 
wird, und sperrt die Gasmasse ab durch einen verschiebbaren 
Flüssigkeitstropfen in der horizontalen Ansatzröhre, so ist 
