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dp — 0 , in Gleichung (2) bleibt nur das erste Glied und 
man erhält durch einen derartigen Versuch c p . 
Im Idealfalle Hesse sich mit beliebiger Annäherung eine 
direkte Bestimmung von c v auch z. B. in folgender Weise 
denken. Die Druckerhöhung durch die Temperaturerhöhung 
d& wirkt auf die horizontale Oberfläche eine Absperrflüssig- 
keit in einem weiten Gef äss vom Querschnitte Mit diesem 
weiten Gefäss kommuniziert ein engeres Steigrohr vom Quer- 
schnitte f a . Man erkennt, dass eine minimale Druckerhöhung 
im Gase ein starkes Steigen der Flüssigkeit in dem engen 
äusseren Schenkel zur Folge haben muss, also einen starken 
Gegendruck hervorruft, der das Volumen des Gases nahezu 
konstant erhält. Es muss indessen fraglich erscheinen, ob die 
Reibung der Flüssigkeit in dem engen Steigrohre nicht viel- 
leicht die Ausführbarkeit dieser Methode beeinträchtigen 
wird. Nimmt man aber den Querschnitt f a des engen Steig- 
rohres nicht sehr klein gegenüber demjenigen /,• des inneren 
Schenkels, so erhält man aus einem Versuche weder c v noch 
c p , sondern eine Grösse, die aus beiden zusammengesetzt ist, 
wie ich nunmehr ableiten will. 
Es sei po der während der Versuchsdauer als konstant 
angenommene äussere Atraosphärendruck , zugleich auch der 
Anfangsdruck des abgesperrten Gases, wenn zu Beginn des 
Versuches das Niveau der Absperrflüssigkeit im weiteren 
und im engeren Schenkel gleich hoch angenommen wird. 
F 0 sei das Anfangsvolumen der Gasmasse. In einer be- 
liebigen Phase des Versuches seien Druck und Volumen des 
Gases : p = po + p, F == F 0 + b, dann ist : 
(po + p) • (Fo + b) = m • R • * . . . . (8) 
Die Versuchsanordnung wird nun stets in den betrach- 
teten Fällen so beschaffen sein , dass einer Volumenver- 
grösseruug b eine proportionale Druckvermehrung p entspricht, 
sodass wir setzen können : 
P = /? • D (4) 
