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Fassen wir nun aber die allgemeine Versuchsanordnung ins 
Auge, dass der Druck des Gases ein Flüssigkeits-Niveau 
vertikal herabdrücke, und zwar in einem gewissen Momente 
um hi. Dann ist bei dem Querschnitt dieses Gefässes 
gleich //, 
*=//•*/ (7) 
In dem kommunizierenden äusseren Steigrohre vom Quer- 
schnitt f a wurde gleichzeitig das Niveau hinaufgedrückt 
um h a . Es ist dann: 
// • h t —f a • h a (8) 
Die Niveaudifferenz zwischen beiden Schenkeln folgt gleich 
(hi + h a )\ nennen wir s das spezifische Gewicht der Flüssig- 
keit, so ist im gebräuchlichen technischen Gewichts-Mass- 
System der Ueberdruck im Innern des Gases: 
P = s • (K + K) 
und bei Benutzung von (8): 
p = s .(l + A).*, (9) 
Hieraus und aus (7) folgt nach (4): 
In diesem Ausdrucke kommen /,- und f a ganz gleicherweise 
vor, sodass es also für den Vorgang ganz gleichbedeutend 
ist, ob ich das Gas auf einen grossen Querschnitt /,• abwärts 
drücken lasse und die Flüssigkeit in einem äusseren Steig- 
rohre vom kleinen Querschnitt f a in die Höhe getrieben 
wird, oder umgekehrt; wie auch leicht zu verstehen. 
Ist entweder // oder f a sehr klein , so wird nach (10) 
ß sehr gross, und wir erhalten wie auf vor. S., letzte Zeile, 
den Grenzfall konstanten Volumens. 
Kehren wir zurück zu beliebigem Querschnittsverhältnis 
fi'-fa • Bei einer endlichen Gesamtausdehnung müssen wir 
die Gleichung (5) noch integrieren. Dazu schreiben wir sie: 
