180- — 
1 
h 
l 2 
n 2 
k 
v 3 
1163 
mm 
243 mm 
15,0 mm 
16920 
15,0 mm 
16750 
1164 
?> 
244 „ 
15,5 „ 
16380 
16,0 „ 
16030 
1165 
>> 
247 „ 
16,2 „ 
16150 
16,0 „ 
16020 
1166 
5? 
249 „ 
16,0 „ 
16230 
16,3 „ 
15780 
1167 
5? 
255 „ 
16,5 „ 
16670 
16,0 „ 
16680 
1168 
55 
258 „ 
16,3 „ . 
16840 
16,0 „ 
16680 
1169 
55 
260 „ 
— 
— 
16,0 „ 
16800 
Im allgemeinen ist dieser Methode der Bestimmung der 
oberen Hörgrenze durch Transversalschwingungen diejenige 
durch Longitudinalschwingungen von Drähten wohl durchaus 
vorzuziehen, weil bei letzterer die der oberen Hörgrenze ent- 
sprechenden Saitenlänge viel grösser ist (bei Stahl etwa 
16 cm), sodass die Abstufung und Genauigkeit viel grösser 
ist, und Korrektionen nicht erforderlich sind. Doch dürfte 
sie als neue von den anderen unabhängige Bestimmungsart 
Wert haben, besonders weil sie wieder dieselbe Grössen- 
anordnung für die obere Hörgrenze liefert, wie alle anderen 
Tonquellen. 
Die Intensität der Töne war, etwa im Vergleich zu den 
von der Galtonpfeife gelieferten Tönen, ausserordentlich 
schwach; dass sich trotzdem wieder fast dieselbe Hörgrenze 
wie auch sonst mit diesen Tönen ergeben hat, dürfte eine 
neue Stütze für die oben ausgesprochene Vermutung sein, 
dass es tatsächlich eine bestimmte obere Hörgrenze gibt, 
unabhängig von der Tonintensität, solange diese oberhalb 
eines Minimalwertes bleibt. 
Eine sehr interessante Bestätigung dieser Vermutung 
hat sich neuerdings bei Versuchen von Schames 1 ) über die 
Abhängigkeit der Permeabilität von Eisen von der Schwingungs- 
frequenz gelegentlich als Nebenresultat ergeben. Es wurde 
hierbei ein Poulsen’scher elektrischer Schwingungskreis, aus 
Kapazität und Selbstinduktion bestehend, verwandt, dessen 
1) L. Schames, Ann. d. Phys. 27, 71. 1908. 
