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Von Interesse ist, dass eine Aenderung des Elastizitäts- 
moduls während der Nachwirkung, die hei einigen Versuchen 
sowohl an Zeitdauer, wie an Grösse sehr beträchtlich war, 
nicht zu konstatieren war. (Es war dies natürlich nur bei 
der zweiten Versuchsreihe zu konstatieren.) 
Das ausführliche Zahlenmaterial soll an anderer Stelle mit- 
geteilt werden. Das Wesentliche ist in der folgenden Tabelle 
enthalten, in der s die Dichte, q den Querschnitt, Z die 
Zugfestigkeit, E 0 den Elastizitätsmodul für den ungespann- 
ten Zustand, a und c die Konstanten in den Beziehungen 
Ei znE 0 — cd, E P ~E 0 — cp bedeuten. (Die Einheiten Kilo- 
gramm und Millimeter.) 
Substanz 
s 
7 
Z 
Eo 
a 
c 
Stahl .... 
Neusilber . . . 
Reines Silber . 
Messing . . . 
800 Silber . . 
In einer driti 
7,90 
8,50 
10,48 
8,11 
8,52 
,en Vei 
0,0467 
0,0480 
0,0499 
0,0725 
0,103 
rsuchsrei 
252 
187 
32,1 
89,5 
67 
iq wur 
20287 
11512 
7777 
10362 
6 479 
de die A 1 
76000 
100070 
42890 
51 320 
21160 
ihängi^ 
4,10 
4,21 
?keit 
des adiabatischen Elastizitätsmoduls von der 
Torsion bei Stahl und Messing untersuchte. 
Es ergab sich folgendes: 
Bis zu sehr erheblichen Torsionen bleibt, 
bei verschiedensten daneben bestehenden Spann- 
ungen, der Elastizitätsmodul konstant. 
Es stimmt dieses Resultat überein mit einer von W. Voigt 1 ) 
aus einer durch Einführung von Gliedern dritten Grades der 
Deformationsgrössen in das elastische Potential erweiterten 
Elastizitätstheorie gezogenen Schlussfolgerung. 
Erst nach sehr grossen Torsionen erfuhr der Elastizitäts- 
modul ziemlich plötzlich eine Aenderung, indem er bei Stahl 
1) W. Voigt, Wied. Ann. 52, 536. 1894. 
