Zum Schluss^ hielt Herr F. A. Schulze den Vortrag 
Zur Metalloptik. 
Die Tatsache, dass die von Hagen und Rubens *) experi- 
mentell gefundene Beziehung zwischen der elektrischen Leit- 
fähigkeit A, der Schwingungsdauer r und dem Reflexions- 
vermögen R (1 —R) ]/1f — 2 1 2 ), die aus der MaxwelFschen 
Theorie folgt 3 ), erst für Wellen von etwa 4 ^ Länge an gilt, 
also erst beträchtlich im Ultraroten, wird meist, und mit 
Recht, in erster Linie darauf zurückgeführt, dass erst für 
Wellen" von so^grosser Wellenlänge die Eigenschwingungen 
der Moleküle, also das Vorhandensein der gebundenen Elek- 
tronen, das optische Verhalten der Metalle nicht mehr be- 
einflussen. 
Es ist hierbei wesentlich, dass man die Verschiebungs- 
ströme gegenüber den Leitungsströmen vernachlässigen kann, 
was zu der Bedingung führt: D klein gegen 2 Ar, wo D die 
Dielektricitätskonstante^bedeutet. 4 ) Da D für Metalle nicht 
bekannt ist, so lässt sich nur sagen, dass im allgemeinen, 
mässige Werte von D vorausgesetzt, diese Bedingung für 
nicht besonders gut leitende Metalle erst erfüllt ist für weit 
im Ultraroten liegende Strahlen. Je besser die Leitfähigkeit 
ist, desto näher wird die Bedingung noch für mehr nach 
dem sichtbaren Teil des Spektrums liegende ultrarote Strahlen 
erfüllt sein. 
1) E. Hagen und H. Rubens, Ann. d. Phys. 11 p. 873. 1903. 
2) Siebe hierzu F. Richarz, Anfangsgründe der Maxwell’schen 
Theorie, Leipzig 1909. p.*241. 
3) P. Drude, Physik Mes Aethers, p. 574, Formel (66), 1894; 
Verh/d. Deutsch. Physikal. Ges. 5. p. 142. 1903. M. Planck, Sitz.-Ber. 
d. Ak. d. Wiss. zu Berlin, p. 278. 1903. 
4) Siehe F. Richarz, 1. c. p. 273. In der Bezeichnungsweise habe 
ich mich an die dort benutzte angeschlossen. 
