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Man braucht sich z. B. nur den Fall Z — % vorzustellen 
Es würde dann während der ersten Halbperiode das Elektron 
im Sinne der Kraft © in Bewegung gesetzt, also der Strom 
wie es sein muss gleichsinnig mit der Kraft sein, dagegen 
würde die Bewegung des Elektrons in der zweiten Halbperiode 
infolge der Trägheit noch in dem ersten Sinn, wenn auch 
allmählich verzögert, weitergehen, sodass i und ($ sogar ent- 
gegengesetztes Vorzeichen bekommen. Man wird wohl etwa 
annehmen müssen, dass t mindestens 10 mal grösser ist als 
die Zeit Z, damit einigermassen der Ansatz i X (£ richtig 
bleibt. 
Diese Zeit Z zwischen zwei Zusammenstössen lässt sich 
nun berechnen, wenn wir annehmen, dass nur eine Art 
Elektronen, negative, mit den aus den Kathodenstrahlen be- 
kannten Eigenschaften im Metall vorhanden sind. 
Nach den Vorstellungen der Elektronentheorie sollen 
diese Elektronen zwischen den Metallmolekülen frei umher- 
fliegen mit der aus der kinetischen Grastheorie berechneten 
Geschwindigkeit, Da die Masse der Elektronen gegenüber 
derjenigen der Metallmoleküle ausserordentlich klein ist, 
und ausserdem ebenso der Radius der Elektronen sehr klein 
ist gegenüber demjenigen a der Wirkungssphäre eines Metall- 
moleküls, so können wir so rechnen, als ob ein ausdehnungs- 
loser Punkt zwischen ruhenden Kugeln vom Radius a 
mit der mittleren Geschwindigkeit w sich bewegt. Ist 
noch üft die Anzahl der Moleküle im Kubikcentimeter, so 
gilt Z — 
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CO TV G 2 91 
Ist nun d die Dichte des Metalls, A das Atomgewicht, 
a die Anzahl der Atome im Molekül, H das Gewicht eines 
Atoms Wasserstoff in gr, so ist üft = also Z = 
einer kurzen Bemerkung ausgesprochen und zu ähnlichen Schlüssen 
verwertet. Z ist dort nicht berechnet. 
