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mit denjenigen, welche erfahrungsgemäss bei Eisen, Kobalt 
und Nickel gefunden werden, der Grössenordnung nach über- 
einstimmen. (Siehe insbes. Bonner Sitz.-Ber. 4. Dez. 1893, 
Münch. Sitz.-Ber. 13. Jan. 1894, Wied. Ann. Bd. 52, p. 410, 
1894.) 
Durch die unter meiner Leitung ausgeführten Disser- 
tationen über die Heuslerschen Legierungen, insbesondere 
diejenigen von Herrn Paul Asteroth und Werner Gebhardt, 
veranlasst, habe ich weiter mir über den Unterschied von 
paramagnetischen und ferromagnetischen Substanzen Rechen- 
schaft zu geben versucht und habe die darüber möglichen 
Anschauungen in den genannten Dissertationen veröffentlicht. 
In beiden Fällen muss die ursprüngliche Existenz zirkulieren- 
der Elektronen angenommen werden. Man kann aber ent- 
weder annehmen, dass in den ferromagnetischen Substanzen ! 
solche Elektronen in grösserer Anzahl oder mit grösserer j 
Geschwindigkeit oder in weiteren Bahnen rotierend vorhanden 
sind als bei den paramagnetischen Substanzen; oder man 
kann annehmen, dass die Richtbarkeit der Bahnebenen bei den 
ferromagnetischen Substanzen grösser ist als bei den para- 
magnetischen. Bei beiden Anschauungen wird also jeden- 
falls für den ferromagnetischen Zustand eine freiere Be- I 
weglichkeit von gewissen Elektronen angenommen, sei i 
es durch freiere Rotation , sei es durch freiere 
Richtbarkeit der Bahnebenen, oder eine Vermehrung der 
Anzahl dieser freier beweglichen Elektronen. Von diesen 
Ueberlegungen ausgehend hatte ich schon lange die Ver- 
mutung, dass der ferromagnetische Zustand ceteris paribus 
vor allem das elektrische Leitvermögen (vergl. die Bemerkungen 
in meinen „Anfangsgründen der Maxwellschen Theorie ver- 
knüpft mit der Elektronentheorie“, pag. 83) erhöht erscheinen 
lassen müsse, gegenüber dem paramagnetischen, und dass der 
entsprechende Einfluss im Sinne der Elektronentheorie auch 
auf das thermoelektrische Verhalten seine Wirkung zeigen 
müsse. Die Bedingung „ceteris paribus“ wird im allgemeinen 
