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X und * mit der Temperatur nicht berücksichtigt wird, die 
Temperatur an einer beliebigen Stelle x des Drahtes 
# — V (jl — — J. Es sei a der Temperaturkoeflizient des 
elektrischen Widerstandes, w 0 der spezifische Widerstand bei 
0°, q der Querschnitt des Drahtes. Der Gesamtwiderstand 
des Drahtes ist dann 
v 0 -?)]*• 
- I 
Dies gibt, wenn wir mit Wo den Gesamtwiderstand bei 0° ? 
also bei sehr geringem Strom, bezeichnen: 
W = W 0 (l + a ■ | Q. 
Der Widerstand ist also so gross, als wenn der ganze Draht 
2 
gleichmässig die Temperatur g- TJ hätte. Aus der angegebenen 
3 w — Wo 
Gleichung folgt noch ü = s — , und mithin 
4 cc W o 
1 _ V 2 __V 2 a Wo 
* 8 TJ ~l2” W — Wo‘ 
Bei der grossen Genauigkeit, mit der Widerstände und 
namentlich relative Widerstandsänderungen, auf die es ja hier 
nur ankommt, gemessen werden können, ist diese Methode 
recht exakt. Die relative Widerstandsänderung ist im all- 
gemeinen nicht unerheblich. Für U = 80 °, a ~ 0,004 beträgt 
sie 8 %. 
Natürlich muss man sich durch Messung bei verschiedenen 
Längen, wie oben angegeben, davon überzeugen, dass der 
Einfluss der äusseren Wärmeleitung zu vernachlässigen ist. 
Will man sich von der Messung von Wo frei machen, 
was von Vorteil sein kann, so kann man so verfahren, dass 
man die Widerstände Wi und W 2 bei zwei verschiedenen Strom- 
stärken Ji und J 2 misst, denen also auch verschiedene Werte 
