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im Prinzip das bereits in der vorigen Mitteilung be- 
schriebene. Nur eine wesentliche Aenderung war noch ge- 
troffen worden. Um die als vorhanden angenommene, aber 
niemals ganz streng zu erfüllende Bedingung zu umgehen, 
dass die Temperatur des Stabes an den Austrittsstellen aus 
den Klemmbacken gleich derjenigen des Wassers in den 
Kupferwürfeln ist, wurden in voller Anlehnung an die von 
Jaeger und Diesselhorst angegebene Ausführungsform gleich- 
zeitig zwei Schmelzsubstanzen benutzt, deren Schmelzpunkte 
höher /waren als die Temperatur des Wassers. Die Strom- 
stärke wurde dann so reguliert, dass die höher schmelzende 
Substanz (Caprinsäure) eben in der Mitte des Stabes schmolz ; 
sodann wurden die beiden Stellen des Stabes zu beiden Seiten 
der Mitte bestimmt, bis zu welchen unter Beibehaltung dieser 
Stromstärke von der Mitte aus die andere Substanz (Diphenyl- 
1 V 2 
methan) geschmolzen war. Es ist dann — = ^ y, wenn 
l und ^ thermisches, bez. elektrisches Leitvermögen sind, 
V die Potentialdifferenz der beiden äusseren letztgenannten 
Punkte und U die Differenz der beiden Schmelztemperaturen 
ist. Aus den von Jaeger und Diesselhorst angegebenen 
Zahlen für die äussere Wärmeleitfähigkeit ergibt sich leicht, 
dass bei den hier benutzten Dimensionen und Schmelz- 
temperaturen (Caprinsäure 29°,9, Diphenylmethan 23°, 6) der 
Einfluss der äusseren Wärmeleitung nicht denjenigen der 
Beobachtungsfehler übersteigt. Es zeigte sich hierbei 
übrigens, dass man, ohne einen den Einfluss der Beobachtungs- 
fehler übersteigenden Fehler im Resultat für das Leit- 
verhältnis zu erhalten, die Annahme machen kann, dass die 
Temperatur des Drahtes an den Enden der Klemmbacken 
gleich derjenigen des Wassers in den Kupferwürfeln ist. 
Die Versuche hatten folgende Ergebnisse: Es bestätigte 
sich durchweg qualitativ das Gesetz von Wiedemann und 
Franz. Wie das elektrische Leitvermögen nahm auch das 
thermische Leitvermögen von dem Ausgangswert, den es für 
