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liehen *-Wert übereinstimmt; vorher kann wegen der Un- 
sicherheit in den k- A ngaben für Wasserstoff eine Berechnung 
des mechanischen Wärmeäquivalentes keinen Anspruch aut 
Genauigkeit und Sicherheit machen. Es ist eine solche Neu- 
bestimmung im hiesigen Institut in Angriff genommen. 
III. Berechnung des mechanischen Wärme- 
äquivalentes für Stickstoff. 
H. Everts 1 ) hat die spezifische Wärme des Stickstoffs 
bei konstantem Druck für das Temperaturintervall von 
— 1— 24 bis -f 150° C. — mittlere Yersuchstemperatur +87° — 
zu 0,2429 bestimmt. In unserer Berechnung haben wir also 
c p — 0,2429 • 28,02 
zu setzen, wobei 28,02 das Molekulargewicht des Stickstoffs 
bedeutet. 
Für ein Grammmolekül Stickstoff ist bei 0° C. und 
dem Normaldruck von einer Atmosphäre das Volumen gleich 
oq Q9 
0001293 - 0 967 Cm8 (°’° 01293 = Dichtigkeit der Luft, 0,967 
= Dichte des Stickstoffs bezogen auf Luft == 1) oder in 
28 02 
theoretischen Normaleinheiten gleich qqqi 293 . 0 967 » 22410 
= 1,0003. Setzen wir den mittleren Versuchsdruck 
p — 1 Atmosphäre, 
so wird also 
vo = 1,0003. 
Für die mittlere Versuchstemperatur von t = +87° C. 
wird das Volumen von einem Grammmolekül Stickstoff als- 
dann (l+at) = 1,0003 • (1 + 0,003668 • 87) =1,3191 
theoretische Normaleinheiten betragen, wenn 
« = 0,003668 
der individuelle Ausdehnungskoeffizient des Stickstoffs ist 2 ). 
1) Everts, 1. c., pag. 36. 
2) Travers, 1. c., pag. 150. 
