— 23 
7. 
L’action totale dY du conducteur entier est donc égide à 
(4) . 
d’où 
1 
COS0 cos 
2 
o' 
(cos 
6" — cos 0') (2 — COS 2 0" — COS0" COS0' — cos 2 ô'). 
Si donc l’on pose dY = 0, on tombe sur l’égalité 
(5) . . . . cos 2 o" -h cos 0" cos S' -i- eos 2 0' = 2, 
qui exprime la condition pour que le courant A'A" n’ait aucune 
action normale sur l’élément cls. 
1° Pour que le courant A'A" lût sans action aucune sur ds, 
il faudrait que l’on eût à la fois dX = 0, dY = 0, et que les 
équations (3) et (5) fussent vérifiées par les angles G', 0". Or, si 
l’on ajoute membre à membre ces équations, on obtient celle-ci : 
cos ( 0 ' — 0") = 1 , 
d’où résulterait l’égalité G' = G", qui est impossible. Donc, il est 
impossible de placer le courant A'A" dans une position telle qu’il 
soit sans aucune action sur l’élément parallèle ds. 
2° L’équation (3) peut s’écrire aussi 
p" 2 p'p" -+- p' 2 = 2a 2 , 
et l’on voit que p',p ", a[/2 sont les côtés d’un triangle dans 
lequel l’angle opposé au côté «1/2 est égal à 120°. On déduit de 
là une construction géométrique de l’angle G", l’angle G' étant 
donné, du même genre que celle dont nous avons parlé plus haut. 
5° Si le courant A'A" s’allonge indéfiniment dans le sens A", 
0" =0, cosQ" = l; l’équation (3) donne, pour déterminer la 
direction MA', la relation 
cos 2 o' cos 6' = 1 , 
