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U. 
pour Faction d’un courant indéfini dans un sens sur un courant 
Fini de même direction, 
X = n' ï. 
x — 
x' — 
L’action est donc répulsive et a une valeur déterminée. Admettons 
maintenant que le courant A. t A 2 s’allonge à l’infini dans le 
sens A 1 , ce qui suppose æ, = — oo , nous trouverons 
X = ■ — oo • 
De là résulterait cette singulière conséquence que, sur un même 
conducteur rectiligne indéfini dans les deux sens, deux portions 
indéfinies, l’une vers la droite , l’autre vers la gauche et non 
contiguës , se repousseraient avec une force infinie ; en sorte que, 
par une intensité donnée du courant, on pourrait toujours lui 
assigner une longueur telle qu’il en résultât la rupture du con- 
ducteur. 
8. Action normale réciproque de deux courants rectilignes 
parallèles (fîg. 3).-— Nous reprenons la formule (4), qui nous 
donne 
[ cos e" (I -4- si n" 0"j — cos 0' (1 -+- gin 2 8')] 
pour Faction normale du conducteur A'A" sur un élément ds 
du conducteur A 1 A 2 . D’après les relations 
i add " ï . 
tîs — — . _ j ds ' 
* a r 
ado' 
sin 
sin ù’ 
une intégration faite depuis le point Ai jusqu’à A, donnera 
n 
Y = — sin fli’— sin ej’ — sin -r- sin e J - 
i 1 1 \ 
-+- _ — - _j_ 
sin 6g sin si’ sin 4 sinfij 
