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19 . 
C étant une conslante arbitraire; ou enfin 
Qp — cos 0 
\ COS I 
F‘g- 
Les courbes semblables représentées par cette équation ont 
une forme analogue à celle de la parabole : on 
les en déduit en multipliant le rayon vecteur 
de la parabole, mené du foyer, par le fac- 
teur e“ cos0 (fig 5 ). 
On doit remarquer que la propriété de 
n’exercer aucune action longitudinale sur le 
courant ÀjA, appartient à un arc quelconque 
pris sur la courbe que nous venons de déter- 
miner. 
5 ° Pour revenir au cas où le conducteur a une longueur 
finie, nous reprenons la formule ( 11 ),. et nous posons t/X = 0 , 
d’où 
sin (0. 2 — f) cos 2 0. 2 — sin (0, — e) cos 2 0 4 = 0. 
Nous emploierons pour déterminer la courbe les coordonnées 
angulaires, c’est-à-dire que nous définirons chaque point M de 
cette courbe par les angles G, et Q 2 que forment les rayons A t M, 
A 2 M avec la direction AjA^. 
Nous avons d’abord 
ddi 
sin (0 4 — e) = — r i — , sin(o 2 
as 
■s) = — r ‘2 
do% 
(lîi 
d’où 
r* cos 2 0 2 do z — r, cos 2 04 de { — 0. 
Mais la relation évidente 
r^sin 64 = r. 2 sin 0 2 = (3 
ramène cette équation à celle-ci : 
COS 2 04 
COS" 
sin t 
■de. 
sin 04 
do 4 = 0, 
