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25. 
Admettons maintenant que 0 2 = 7 t, ou que le courant AjA 2 
s’allonge à l’infini; il viendra simplement 
xi' cls' o 
d M = cos (9, — e) cot — 
2 v ' 2 
On ne peut évidemment satisfaire à l’hypothèse clM = 0 que si 
l’on pose eos (0j — e) = 0 , ou 
dr 
— = 0, ou r — const. 
ds' 
La courbe cherchée est donc tin cercle de rayon quelconque, 
ayant pour centre le point A { . Si l’on observe maintenant que, les 
actions élémentaires étant réciproques, le couple que produit un 
courant quelconque sur Aj A 2 pour le faire tourner autour du 
point A| est égal, et de sens contraire, à celui que le conducteur 
AjA 2 exerce sur le courant donné, on peut exprimer le résultat 
que nous venons de trouver sous cette forme remarquable : 
Un courant rectiligne indéfini dans un sens ne saurait produire 
aucune rotation sur une portion quelconque de conducteur circu- 
laire, ayant pour centre l’origine du courant et mobile autour de 
ce centre. 
Cette propriété est d’autant plus remarquable qu’elle appartient 
exclusivement, comme nous allons le voir, au courant indéfini, 
et qu’elle s’applique à une portion quelconque du conducteur 
circulaire. 
On conçoit facilement comment le théorème précédent se prê- 
terait à une vérification expérimentale. 
13 . La rotation d’un courant rectiligne dans un plan horizon- 
tal, sous l’influence d’un courant circulaire fixe placé dans le 
même plan, est une expérience que l’on réalise dans les cours de 
physique. L’appareil est décrit par Jamin , tome III, page 219. 
Mais je ne pense pas que l’on ait traité directement ce problème 
par le calcul, pour déterminer l’intensité du couple moteur, et 
comme l’on est conduit à une nouvelle application des intégrales 
