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Posons verticalement un barreau aimanté, et dans le plan hori- 
zontal qui passe par son pôle supérieur rapprochons-en le pôle 
de même nom d’une boussole. Celui-ci sera repoussé et s’arrêtera 
bientôt à une position d'équilibre que l’on notera. Déplaçons 
ensuite l’aimant vertical, et au moyen d’une corde sans fin enrou- 
lée sur deux roues horizontales, faisons-lc tourner rapidement 
sur un cylindre droit dont l’axe est précisément la ligne verticale 
qu’il occupait d’abord. Par ce mouvement, le pôle supérieur 
décrit un cercle autour de sa position primitive qui est mainte- 
nant sa position moyenne. Si la vitesse de cette rotation est suffi- 
sante, l’aiguille de la boussole prend alors une nouvelle position 
d’équilibre qui diffère notablement de l’ancienne. Ce fait prouve 
que l’action moyenne répulsive est notablement augmentée et, par 
suite, qu’elle diffère notablement de l’action exercée au repos 
dans la position moyenne. 
Cette expérience, que nous avons faite bien qu’elle ne fût pas 
nécessaire, est très-facile à réaliser. Elle a l’avantage de montrer 
aux yeux un fait qui est la base indispensable de notre théorie. 
Du reste, pour se rendre raison de ce fait il n’est pas nécessaire 
de calculer exactement la valeur de l’action moyenne, ce qui exige 
l’emploi du calcul intégral. 11 suffit de comparer entre elles deux 
positions symétriques de l’aimant tournant. On voit immédiate- 
ment que le gain dù au rapprochement dans l’une est plus fort 
que la perte due à l’éloignement dans l’autre. 
Considérons, par exemple, sur une ligne droite les quatre 
points £ 2 à 2 A', O, A, B; et sup- 
posons que les trois segments A'O, OA, AB soient égau*. La 
position O sera la moyenne des deux positions A et A'. Si nous 
représentons par l’unité l’action exercée de la position O sur le 
point B, il faudra représenter respectivement par 4 et par f les 
actions correspondantes aux positions A et A'. Or la moyenne de 
4 et | est c’est-à-dire plus que le double de l’action correspon- 
dante à la position moyenne O. 
Prenons un second exemple analogue, en supposant des oscil- 
lations beaucoup plus petites relativement à la distance OB; car la 
théorie reçue de l’éther ne permet pas d’admettre que les vibra- 
