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cules ou, si l’on veut, des atomes isolés les uns des autres, qui 
non-seulement 11’arrivent jamais au contact, mais dont les écarts 
vibratoires sontfort petits relativementà leurs distances mutuelles. 
Entre ces molécules il faut admettre une force répulsive, fonc- 
tion de la distance. Elles ne sont pas distribuées de la même 
façon dans le vide et dans les divers corps pondérables. La den- 
sité de l’éther varie d’un corps à l’autre. L’éther intérieur d’un 
corps pondérable entre toujours en vibration quand les ondula- 
tions de l’éther extérieur arrivent à sa surface; même quand le 
corps n’est pas transparent, il faut admettre qu’au moins la couche 
superficielle de son éther est ébranlée par ces ondulations. Les 
vibrations de l’éther intérieur ne sont pas les mêmes que les 
vibrations excitatrices du dehors; et deux corps de nature diffé- 
rente offriront, pour une même excitation extérieure, deux états 
vibratoires différents. 
Cela posé, pour appliquer le principe fondamental énoncé plus 
haut, nous avons recherché ce que devient la force répulsive que 
l’éther extérieur exerce sur l’éther superficiel d’un corps pondé- 
rable, quand les deux éthers entrent en vibration. Tel est l’objet 
des formules qui terminent cette Note. Nous en indiquerons ici 
les principaux résultats. 
Nous trouvons qu’avec la lumière naturelle il y a toujours 
augmentation de force répulsive, c’est-à-dire de pression, et que 
cette augmentation est d’autant plus grande que la lumière est 
plus intense. Pour arriver à ce résultat nous n’avons admis aucun 
rapport hypothétique entre les états vibratoires des deux éthers, 
intérieur et extérieur. Nous avons donc dû traiter séparément le 
cas général et le cas exceptionnel, mais très-possible et même 
probable, où il y aurait synchronisme entre ces deux états. Dans 
les deux hypothèses, on arrive au même résultat : augmentation 
de pression. Mais celte augmentation dépend de la nature des 
corps pondérables; car on trouve dans son expression les ampli- 
tudes non-seulement des vibrations extérieures, mais aussi les 
amplitudes des vibrations intérieures. Or d’après ce que nous 
venons de voir, ces amplitudes doivent, pour une même excita- 
tion, varier avec la nature du corps pondérable. 
