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Il est bon de remarquer que les résultats que nous venons 
d’obtenir sont exacts aux grandeurs près du quatrième ordre; 
car, si l’on avait conservé les troisièmes puissances de Ax, A?/,Az, 
on aurait introduit des intégrales qui sont nulles, comme se rame- 
nant aux formes 
cos 3 mt dt, f cos 2 mt cos m't dt. 
0 0 
La fonction kf (r) qui exprime la loi d’action des particules 
éthérées est encore inconnue, mais les phénomènes de l’optique 
physique établissent avec une grande probabilité que les accrois- 
sements de celte fonction, pour de petits changements dans la 
distance des particules, sont considérables en valeur absolue et 
de signe contraire à celui de la variable. Ces résultats nous auto- 
risent à substituer, dans l’étude des actions mécaniques de la 
lumière, à la fonction inconnue kf[r), la fonction \ qui, en sup- 
posant k négatif et n assez grand, remplit les conditions énon- 
cées. En conséquence, les formules (S), (G) deviennent respec- 
tivement 
(7) F t = F + ^ [(» + 1 ) (a 2 + a' 2 ) - (6 2 4- c 2 4- 6' 2 + c' 2 )] , 
nlcuu' . r n -i 
(8) F, = F -+- ~~-~r |(» + 1) [a -f- a' 2 — 2 aa' cos m(f — /)] 
— [6 2 4-6' 2 — 266' cosm (%-%')-*- c 2 4- c' 2 — 2cc' cosm^-f)] j • 
Nous discuterons d’abord la formule (7) ; on peut l’écrire comme 
suit 
F ?x 
(9) . • Y = 1 4- — [{n 4- 1 ) (« 2 4- a’ 2 ) — (w 2 4- m' 2 )] , 
en posant 
6 2 4- C 2 = î< 2 , 6' 2 4- c' 2 = il' 2 . 
