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temps assez court toutes les orientations. Dans ce cas, les valeurs 
moyennes des amplitudes a, b, c, a , b', c', prises par rapport au 
temps, sont égales, et l’on peut poser 
Par suite, si l’on représente par £ 2 la valeur commune des 
expressions 
„,2 , *,'2 
(a 2 -+- a' 2 ) , 
2 
la formule (10) se réduit à la suivante : 
n[n — 1 )k v ggVcos w 
H 
. 2F, = 2F + 
ntl H- 2 
Ainsi, lorsque les mouvements vibratoires de deux systèmes 
contigus ne sont pas polarisés, l’action réciproque des systèmes 
croit toujours avec l’amplitude des vibrations. 
II nous reste à discuter la formule (8). Cette formule nous 
montre que, dans le cas du synchronisme, les mouvements 
vibratoires augmentent généralement l’action réciproque de deux 
particules appartenant à des systèmes différents (*), et que l’ac- 
croissement dépend des phases. 
Nous passons sous silence les résultats particuliers que l’on 
peut déduire de cette équation, nous bornant à dire un mot de 
son application aux mouvements vibratoires de deux systèmes 
contigus dans lesquels les durées des vibrations sont les mêmes. 
Si ces mouvements sont polarisés, et que les phases soient 
(*) Si les particules appartiennent au même système, les amplitudes a, a' ... et les 
phases f, sont égales en des points voisins, et la formule (8) devient 
F, = F. 
