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SÉANCE DU 6 MARS 184 3. 
même dans tous ses points, une molécule matérielle éprouvera 
de la part de l’atmosphère, supposée en équilibre autour de la 
terre, la même pression, en quelque point qu’elle se trouve placée 
de la surface des eaux tranquilles, bien que la hauteur de l’at- 
mosphère ne soit pas rigoureusement la même au-dessus des bom- 
bements qu’au-dessus des dépressions. Mais les masses très denses, 
logées dans les premiers, exercent une forte action sur les corps 
placés à la surface ; au-dessus d’eux , le mercure pèse davantage 
qu’au-dessus des dépressions, et cette augmentation de pesanteur 
doit déterminer un abaissement dans la colonne de mercure, qui 
fait toujours équilibre à la pression de l’atmosphère. Soumettons 
cet effet au calcul. 
Nous avons déjà dit que l’augmentation ou la diminution de la 
longueur du rayon terrestre dans les bombements et les dépres- 
sions n’avait aucune influence sensible sur les variations de la 
pesanteur à la surface de la terre; celle-ci ne peut donc être no- 
tablement affectée que par les masses plus denses logées dans les 
bombements. Soit m une de ces masses, r la distance de son 
centre d’action à la surface bosselée de la terre, M la masse de la 
terre, R son rayon moyen, et P la hauteur delà colonne baromé- 
trique, sous la double influence de la pression de l’atmosphère et 
de l’attraction vers le centre de la terre. Au-dessus de la masse m > 
cette hauteur deviendra 
I! ' P . 
M r 2 ’ 
et pour que l’abaissement soit de 0 m ,001 , il faudrait avoir 
m R a 
mT» 
faisant P=0 m ,760R = 6,000,000mètres, et? =2,000 mètres, en 
prenant la densité moyenne de la terre pour unité , nous aurons 
alors M = 904,760,000,000 kilomètres cubes, et, en substituant 
dans l’équation précédente 
m 
904760000000 
(6000000) 2 
(2000) 2 
(760) = 1 , 
d’où l’on tire en effectuant le calcul 
m 
90476 
~684 
= 132 kilomètres cubes. 
Si l’on suppose à la masse m une densité double de celle de la 
