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SÉANCE DI) 6 ftlAKS 1843. 
diminue au contraire sur les côtes plates et dans le voisinage des 
chaînes de montagnes. Le relief de ces chaînes aurait-il donc une 
influence marquée sur la longueur du pendule mesurée â 
leur pied ? Poisson a dit dans son Traité de mécanique (1) : « A la 
» surface de la terre, la variation de la pesanteur provenant de 
» celle de l’attraction et de la force centrifuge, suit la même loi 
» qu’à une distance quelconque du centre. Mais pour vérifier cette 
» loi par les mesures du pendule à secondes, il faut que les oscii- ' 
» lations ne soient pas observées près d’une montagne ; car, en 
» même temps que la composante horizontale de l’attraction 
» écarte le pendule de la verticale, dans sa position d’équilibre, la 
» composante verticale de cette force diminue la pesanteur, et 
» conséquemment la longueur du pendule simple. En évitant 
» cette cause d’anomalie, on trouve encore qu’en certains lieux , 
» la longueur du pendule à secondes s’écarte de la loi de varia- 
» tion donnée par la théorie ; ce que l’on doit attribuer à ce que, 
» en ces lieux , la densité du terrain , dans une étendue et une 
» profondeur considérables, est plus grande ou plus petite que la 
« densité générale de la couche superficielle , d’où il résulte une 
» augmentation ou une diminution de la pesanteur totale, et par 
» conséquent de la longueur du pendule simple, qui est propor- 
» tionnelle à son intensité. Le pendule est donc aussi un instru- 
» ment de géologie, qui annonce par ses anomalies des variations 
» d’une grande étendue dans la nature du sol. » 
Cherchons donc si la partie extérieure des chaînes de monta- 
gnes, dont nous connaissons l’action sur la direction de la verti- 
cale, exerce une influence appréciable sur la marche ou , ce qui 
revient au même, sur la longueur du pendule à secondes. 
Il est démontré en mécanique que si n et n' désignent les nom- 
bres d’oscillations d’un même pendule dans un temps donné en 
deux localités différentes , g et g' les intensités de la pesanteur en 
ces mêmes lieux, on a la relation — ~ — •; d’où il résulte en gé- 
n'* g 1 b 
néral, n^zzimg {a), m étant un coefficient constant déterminé par 
r n 2 r t 
l’équation m — — , en différentiant l’équation [ci ] , on aura pour la 
variation de n correspondante à celle de g\ dn = dg et mettant 
2 n 
11 u b 
pour m sa valeur dn z =:- — (b).- 
(i) Traité de mécanique , 2 e édition , t. I , page 491* 
