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Die gesamte znzuführende Wärme ist also gleich dem Dop- 
pelten der allein zur Erzeugung der betreffenden kinetischen 
Energie, wie bei einem einatomigen Gase, notwendigen Wärme. 
Ist Cr die spezifische Wärme des festen Körpers bei konstantem 
Volumen und A sein Atomgewicht, so wird die Atomwärme 
mithin nahezu gleich 6: 
A- Cr = 6 . 
Experimentell wird nicht G’„, sondern C Pi die spezifische 
Wärme bei konstantem Drucke, bestimmt. 1 ) Es ist aber stets 
C p >C r . Das Verhältnis der beiden lässt sich nach Clausius 
berechnen, wenn man die kubische Kompressibilität und den 
thermischen Ausdehnungskoefficienten der betreffenden Substanz 
kennt, auch nach Edlund aus der adiabatischen Temperatur- 
veränderung bei plötzlicher elastischer Dehnung. Es wird dann: 
A • C p = 6,1 bis 6,3. 
Hierdurch erklären sich die kleinen Abweichungen vom 
theoretisch für C r gefundenen Wert der Atomwärme, die also 
nicht als Ausnahmen anzusehen sind. 
Einige Substanzen zeigen jedoch grosse Abweichungen 
vom theoretischen Wert, die sich durch den Unterschied von 
Cp und C r allein nicht erklären lassen. Der Grund ist viel- 
mehr darin zu suchen, dass die vereinfachenden Annahmen hier 
nicht mehr zutreffen. Damit die Bahn eines Atoms eine kreis- 
förmige sein kann, muss angenommen werden, dass die Ver- 
rückung des Atoms aus seiner Gleichgewichtslage klein ist 
gegenüber seinem Abstand von den Nachbaratomen. Ist das 
nicht der Fall, so macht sich deren Einfluss auf die Gestalt der 
Bahn störend bemerkbar. Die Bahn ist dann nicht mehr kreis- 
förmig, sondern hat etwa Ausbuchtungen in der Nähe eines 
jeden Nachbaratoms: 
1) F. Richarz, Wied. Ann. 48, p. 712. 1893; Limpricht-Festsehrift p. 9, 
Greifswald 1900, 
