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A. Overbeck (1879) und L. Lorenz (1881), beide in Wiedemann’s 
Annalen, Bd. 7 S. 271 und Bd. 13 S. 582. In diesen beiden 
Arbeiten sind jedoch nur recht specielle Probleme in Angriff 
genommen, auch scheinen mir die Prämissen nicht ganz all- 
gemein genug. 
Im Folgenden will ich nun einen Ansatz kurz scizzieren, 
der geeignet sein dürfte das Eindringen in diese mathematisch 
sehr schwierige Theorie der Gasströmung unter Berücksichtigung 
der Wärmeleitung erheblich zu erleichtern, und ich will dann 
weiter über ein sich so ergebendes Resultat berichten, das die 
Lösung wenigstens des zweiten der beiden genannten Probleme 
in erheblich grössere Nähe gerückt erscheinen lässt. 
Zunächst muss ich jedoch das Problem der Strömung von 
Gasen ganz allgemein formulieren ; dabei will ich vorerst die 
Annahmen I oder II gemacht denken, um so die durch Zu- 
grundelegung der allgemeinen Annahmelll entstehenden Schwierig- 
keiten deutlicher hervortreten zu lassen. — Wie bestimmt man 
überhaupt in der Hydro- oder Aerodynamik einen Bewegungs- 
zustand? Dies geschieht in der Regel dadurch, dass man nach 
dem Vorgänge von Euler für beliebige Stellen x, y , z und be- 
liebige Zeiten t die „Strömungscomponenten“ w, r, w bestimmt, 
d. h. die Componenten der Geschwindigkeit, welche das gerade 
zur Zeit t an die Stelle x, y , e befindliche Flüssigkeits- oder 
Gasteilchen besitzt. Doch von der Bestimmung der Componenten 
w, v, w ist nicht zu trennen die der Dichtigkeit e und des 
Druckes p , sodass es sich also bei einem Probleme der hier 
betrachteten Art darum handelt, 5 Unbekannte, nämlich w, i?, 
w, e und p als Funktionen von x, y, z und t zu bestimmen. 
Dazu sind 5 Gleichungen notwendig und als solche liefert uns 
die Hydrodynamik die folgenden : 
1) die 3 Euler’schen hydrodynamischen Grundgleichungen, 
2) die sogenannte Continuitätsgleichung, 
d. i. eine Gleichung, die nur das Princip der Erhaltung der 
Masse bei der Bewegung zum Ausdruck bringt, und endlich 
