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der Temperatur abhängt, gilt der Satz nicht mehr, es wird die 
ganze Unterscheidung zwischen Wirbelbewegung und wirbel- 
freier Bewegung hinfällig, von einem Geschwindigkeitspotentiale 
( f kann daher keine Rede sein; in dieser Weise ist dann 
also eine Reduktion des Problemes nicht mehr zu erreichen. 
Nun giebt es aber, wie ich jetzt ausführen will, noch eine 
andere Methode, die Bestimmung eines Bewegungszustandes 
zurückzuführen auf die Ermittelung einer einzigen Funktion, 
allerdings wieder nur unter gewissen einschränkenden Voraus- 
setzungen, die sich aber jetzt nicht auf die Natur der be- 
treffenden Flüssigkeit (bzw. Gases), auf die Art der möglichen 
Zustandsänderungen, sondern lediglich auf die Art der Bewegung 
selber beziehen. Es sind dies nämlich folgende Voraus- 
setzungen : 
A. Die Bewegung gehe zweidimensional vor sich, die Strömungs- 
componente nach der einen z. B. der ^-Axe (also iv) sei 
dauernd 0, und die übrigen Funktionen u, v etc. seien 
von z unabhängig. 
B. Die Bewegung sei stationär, alle jene Funktionen seien 
also auch von t abhängig. 
C. Auf die Flüssigkeits- bzw. Gasteilchen sollen keine äusseren 
Kräfte wie etwa die Schwere oder dergl. wirken. 
Unter diesen vereinfachenden Voraussetzungen lauten die 
Euler’schen Differentialgleichungen (1) und die Continuitäts- 
gleichung (2) folgendermassen: 
io 
und 
2 ') 
bu . bu 
U hx V by 
1 . bp 
s bx ’ 
ö«? , h?; 
u \ h v \~ = 
ox oy 
1 < bp 
s by 
b(su) b(ev ) ___ 
bx ■*“ ~by ~ U< 
Um dann die Bestimmung der Grössen u , v, s und p aus 
diesen Gleichungen (und gewissen weiteren Zusatzbedingungen) 
zu erleichtern, kann man nun folgendermassen verfahren: Man 
fügt zu den mit s multiplicierten Gleichungen (F) die mit u 
bzw. v multiplicierte Gleichung (2') } und erhält so 
