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Aus diesen Gleichungen lassen sich aber p , U und V be- 
rechnen, d. h. ausdrücken durch die Diffentialquotienten der 
einen Funktion Das Resultat will ich kurz so andeuten: 
6) p = v/e * u = U = v 7 e • v = V = 
Damit sind dann also der Druck p und wenigstens die mit 
den Strömungscomponenten u und v enge zusammenhängenden 
Grössen U und V ausgedrückt durch die Differentialquotienten 
einer einzigen Funktion (t>. Diese Funktion — ich will sie die 
„Strömungsfunktion“ nennen — spielt also, wenn wir die 
Voraussetzungen A — C über die Bewegung machen, eine ganz 
ähnliche Rolle wie bei der Voraussetzung eines wirbelfreien 
Anfängszustandes das Geschwindigkeitspotential </. 
Welchen Nutzen man aus der Einführung dieser Funktion 
CP im Falle incompressibler Flüssigkeiten oder bei isothermen 
oder adiabatischen Gasströmungen (Annahme 1 oder II) ziehen 
kann, das habe ich in einem demnächst im Journal für Mathematik 
erscheinenden Aufsatze näher ausgeführt. — Da man aber, wie 
aus Obigem hervorgeht, zur Einführung dieser Funktion nicht 
der mindesten Voraussetzung über die möglichen Zustands- 
änderungen des Gases bedarf, so ist d ieser Ansatz im Gegensatz 
zu dem mit dem Geschwindigkeitspotentiale auch noch an- 
wendbar, wenn man die Annahmen I oder II ersetzt durch die 
allgemeinere Annahme III. Auf meine Veranlassung hat ein 
früherer Zuhörer von mir, Herr Oettinger, es unternommen, 
diesen Ansatz mit der Strömungsfunktion zum Studium solcher 
allgemeinerer Gasströmungen zu verwerten. Hierüber, wie über 
einige dabei erzielte Resultate möchte ich noch kurz berichten. 
Zunächst ist zu bemerken, dass mit der Relation III noch 
eine neue unbekannte Funktion, die Temperatur & in die 
Gleichungen des Problemes eingeht, es bedarf daher sicher auch 
noch einer weiteren Bestimmungsgleichung, und diese liefert 
uns die Theorie der Wärmeleitung, Bezeichnen wir mit k die 
Wärmeleitfähigkeit des Gases, so ergiebt sich nämlich die 
Relation ; 
