19 
N 7 . (1 Cr dp ds 
7 ) k li dt Cp dt 
eine Gleichung, welche nichts anderes besagt, als dass die 
einem kleinen bewegten Massenteilchen durch Leitung zu- 
geführte Wärmemenge gleich sein muss der aus Masse, Tem- 
peraturänderung und specifischer Wärme berechneten. Dabei 
hat man sich dann jedoch in bekannter Weise die gesamte 
Temperaturänderung in zwei einzelne zerlegt zu denken, deren 
eine bei constantem Volumen, die andere bei constantem Druck 
erfolgt, und demnach hat man bei Berechnung der entsprechenden 
Wärmemengen einmal die specifische Wärme c v , das andere 
Mal c P zu benutzen. — 
Wollen wir also bei Bestimmung des Strömungszustandes 
den Einfluss der Wärmeleitung berücksichtigen, so handelt es 
sich im allgemeinen Falle um das folgende mathematische 
Problem: die 6 Unbekannten m, v, w, p , e und A aus den im 
Ganzen 6 Gleichungen (1), (2), III und (7) als Funktionen von 
x, y, s und t zu ermitteln, und unter den einschränkenden 
Voraussetzungen A — C reduciert sich dieses Problem auf 
das folgende einfachere: Die 5 Unbekannten w, v, p , e und ^ 
(w ist nämlich = 0) aus den 5 Gleichungen (U), (2'), III und 
(7) zu bestimmen, für welch letztere Gleichung wir unter Rück- 
sicht auf die bekannte Bedeutung der „totalen“ Differential- 
quotienten l -j-! und ^ jetzt besser schreiben werden: 
7) 
k- 
s( 
bp 
u -f 
bx 
bp\ ( be bt\ 
V M~ Cp A U *x + V *y) 
Führen wir nun die Strömungsfunktion ein, drücken durch 
sie in der in (6) angedeuteten Weise p, U und V aus, so sind 
die Gleichungen (U) identisch befriedigt, sobald es die Gleichung 
(2') ist; es bleiben demnach nur die Gleichungen (2'), III und (7 ) 
übrig, die wir mit Rücksicht auf (3) jetzt besser so schreiben werden : 
„,, v b(s/e-ü) . b(\/7-V) _ 
J bx ^ by 
0, III. p = R - € • & 
T ) k'V Aid Jj 
R 
bp 
.bp\ 
w 
üf x +y£)-e P o 
n— 1 
ö# f ’ by 
