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c 
in der Verbindung - — x eingehn, was wir etwa dadurch zum 
Cd 
Ausdruck bringen können, dass wir anstatt (9) schreiben: 
9') D(ß>,x) = 0. 
Diese Grösse x besitzt nun bekanntlich für alle Gase an- 
nähernd den gleichen Wert (für einatomige Gase den theoretischen 
Wert 1,67, für mehratomige ca. 1,4). Jedenfalls können wir in 
Anbetracht der grossen Verschiedenheiten bei den übrigen Con- 
stanten von diesen Unterschieden wol absehen und dann sagen: 
Unter sonst gleichen Bedingungen ist die Strömungsfunktion 
Q) für verschiedene Gase dieselbe — und daraus er- 
giebt sich dann leicht weiter das folgende Resultat: Unter 
den Voraussetzungen A — C und sonst gleichen Versuchsbeding- 
ungen strömen auch bei Berücksichtigung der Wärmeleitung 
alle Gase trotz ihrer sonst so verschiedenen Eigenschaften in 
geometrisch gleichen Bahnen. 
Die Wichtigkeit dieses Resultates dürfte darin liegen, dass 
danach feststeht, dass man auch beim Arbeiten mit verschiedenen 
Gasen sich stets durchaus leicht vergleichbare Bewegungszustände 
herzustellen im Stande ist. — 
Erwähnt sei noch, dass sich die obige Schlussweise ganz 
analog durchführen lässt, wenn man neben der Wärmeleitung 
auch noch die innere Reibung des Gases berücksichtigt. Es 
geht dann noch eine weitere Constante r;, der Reibungscoefficient, 
in die Gleichungen des Problemes ein, und in diesem Falle 
gehen dann ausser B alle jene Constanten auch in die Schluss- 
gleichung (9) für <2> ein, doch nur in den beiden Verbindungen 
- = x und — — = /*, sodass wir schreiben werden : 
C v 7] • Cr 
9") D(<Z>, x, f) = 0. 
Von dieser Grösse f gilt aber das Gleiche wie von x, sie hat 
nach einöm von Maxwell herrührenden Satze einen für alle 
Gase annähernd gleichen Wert (für einatomige Gase den theo- 
retischen Wert 2,50 und für mehratomige schwankt der Wert 
