35 
Nach den Versuchen von Kundt und Warburg ’) nämlich 
über innere Reibung von Gasen, die einige Jahre nach jener 
Abhandlung von Kirchhof!' angestellt sind, haben die Gase bei 
geringen Drucken eine endliche Gleitung längs der Begrenzungs- 
fläche, die sich bei ihren Versuchen von etwa 20 mm Druck an 
bemerkbar machte. 
Diese Gleitung muss die durch die innere Reibung ver- 
ursachte Schallgeschwindigkeitsverminderung bei geringem Druck 
wieder kleiner machen, als es die Kirchhoffsche Formel verlangt. 
Nach dieser ist die Verringerung der Schallgeschwindigkeit 
umgekehrt proportional dem Radius der Röhre. Vorhandene 
Gleitung wirkt im wesentlichen so, als ob bei sonst ungeänderten 
Verhältnissen der Radius der Röhre grösser würde. 
Es schien von Interesse, den Einfluss der Gleitung genau 
zu berechnen. 
Wir halten uns dabei ganz an den Kirchhoffschen Gang 
der Herleitung. 
Kirchhof!' machte bei der Schal 1 bewegung in Röhren den Ansatz : 
u = B ■ Re ht+mx 
s = B • R' e ht + mx 
0 = B • R"e ,u + nlx . 
Dabei bedeutet u die axiale, s die radiale Geschwindigkeits- 
komponente, 0 die Temperaturdifferenz gegen die konstante 
Temperatur der Röhrenwand. 
B ist eine willkürliche Konstante. 
/?, R\ R' sind gewisse Funktionen des Abstandes r von 
der Röhrenaxe , A und m die als komplex anzunehmen sind, 
sind für Dämpfung, Frequenz und Fortpflanzungsgeschwindigkeit 
massgebende Grössen. Insbesondere ist h — 2 nni, wo n die 
Schwingungszahl ist. 
Indem diese Ausdrücke für m, s und 0 in die allgemeinen 
Grundgleichungen eingeführt werden, ergeben sich folgende Be- 
ziehungen : 
A. Kundt und E. Warburg, Pogg. Ann. 155 . p. 337 u. 525. 1875. 
