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u — AQ — A{m 
s = 
A mdQ 
h dr 
li 
@ — A x Qy + A 2 Q< 
d Q 2 
dr 
Hierin sind A, A lf A 2 zu bestimmende Konstanten. Für X x 
h 2 Jio? 
und X 2 gelten die Näherungsformeln ^ = — ; X 2 = — p, wo a 
der wahre, b der Newtonsche Wert der Schallgeschwindigkeit 
in freier Luft ist. Ferner ist: 
Dichte X specif. Wärme bei konst. Vol. 
Wärmeleitung 
V = 
Reibungskonstante 
Dichte. 
Qt (?i > Q 2 endlich sind Besselsche Funktionen nullter Ord- 
nung, definirt durch die Gleichungen: 
d 2 Q 1 dQ 
dr 2 r dr 
fcz 
<PQi , 1 dQ? n 
dr 2 ^ r dr ^ 2 
d i Q 1 , 1 dQi 
dr 2 
r dr 
- m 2 ) Q 2 . 
I ß t — 
An dieser Stelle führt Kirchhoff für die weitere Rechnung 
die drei genannten Voraussetzungen ein, dass u, s und 0 gleich- 
zeitig verschwinden, wenn für r der Radius der Röhre gesetzt 
wird. Das erfordert, dass für diesen Wert von r die Deter- 
minante der Koefficienten von A, A t , A 2 in den Ausdrücken 
von w, s 0 verschwindet, d. h. 
m 2 
7T_ 
t* 
Dieses ist dann die Bestimmungsgleichung für m 2 . Aus m er- 
giebt sich dann schliesslich durch Trennung des Reellen und 
Imaginären in einfacherWeise die Fortpflanzungsgeschwindigkeit. 
Wir wollen nun im folgenden, wie schon gesagt, ebenfalls 
voraussetzen, dass s und 0 an der Röhrenwand verschwinden. 
Dagegen sollen die Luftteilchen nicht fest an der Röhrenwand 
m l 
I __ 1\ *1?Q 
X x X 2 ) dr 
(HtM 
x \ dlgQ 2 q 
/ dr 
