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haften, sondern dort an ihr gleiten können. Dabei soll also 
zwischen der ruhenden Wand und den an ihr gleitenden Gas- 
teilchen eine äussere Reibungskraft wirken vom Betrage lu. 
Ist rj die innere Reibungskonstante, so muss dann in bekannter 
Weise an der Röhrenwand, r — R , die Grenzbedingung gelten 
ibuy 
oder, wenn der „Gleitungskoefficient - mit g bezeichnet wird 
/ bu\ 
• 9 feU 
-f U r = R = 0. 
An der Röhrenwand, für r — JS, müssen also die 3 Gleich- 
ungen gelten: 
A 
_ A m bQ 
h_ 
[X 
— m 2 
br 
+ r Wj 
o — A x Qi -}- A 2 Q 2 . 
Es muss also die Determinante der Koefficienten von A, 
A l9 A 2 Null sein. 
Dies giebt die Gleichung: 
m 2 h / 1 1 \ dlpQ . lh \ dlqQ, I h \ dlgQ 2 
dr 
li 
- — nv 
(1 _ l 1 ! dl sQ i — [h. — 
Ui X 2 ) dr Ui / dr U 2 / 
+’ d -Tr{(rr'Y J S 1 - irr”) + j—) ~ °- 
— — m i 
[X r-R 
Es sei nun hierin zunächst 
h s 
— — m A 
[X 
gegen 1 vernachlässigt 
(— > — rn 2 ist ausserordentlich gross gegen m 2 ). Ferner führen 
