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Von vornherein sind die Verhältnisse stets so zu wählen, 
dass die Korrektionsglieder klein sind. Da y umgekehrt propor- 
tional der Wurzel aus der Dichte ist, so wird demgemäss bei 
kleinen Drucken für n ein grosser Wert anzunehmen sein, da- 
mit das Korrektionsglied klein bleibt. Da es uns nur aut 
die Grössenordnung ankommt, mögen einige Rechnungsverein- 
fachungen eintreten. 
Es sei gesetzt k = 1,6 ic, ') 
wo k — Wärmeleitfähigkeit, 
6 = Reibungskonstante, 
c r = Specifische Wärme bei konstanten Volumen. 
Ferner sei mit 0. E. Meyer 1 2 ) angenommen, dass die Gleitungs- 
konstante g gleich der mittleren Weglänge L ist. 
Ist q die Dichte, so wird dann z. B. für Luft bei 0° und 
760 mm: y = 0,55. 
Druck und Schwingungszahl seien derartig, dass -JU \Znn 
v fx 
klein gegen 1 ist, sodass nach der Formel A zu rechnen ist. 
Es wird dann für 0°, 0,5 mm Hg, r — - 10 mm, n = 3182 
Wnn = 100) 0 y ,= = 0,214; g = 0,030, also v = 0,816 a 
v/ nn r 
(gegen 0,893 a ohne Gleitung). 
Unter denselben Verhältnissen wird bei r — 5 mm: 
— =, 0,214, -- = 0,030, also v == 0,816 a (gegen 0,786 a). 
'1 r \/ nn r 
Bei 0° und 0,5 mm Druck, aber h = 12739 (\/ nn = 200) 
wird für r = 10 mm: 0 0,053; -■ = 0,015, also v — 
Ar v nn r 
0,962a gegen 0,947a, für r = 10 mm: - — “=■ = 0,107; -- 
V nn r 
= 0,030, also v =■■ 0,932 a gegen 0,893 a. 
1) Ygl. z. B. 0. E. Meyer, Die kinetische Theorie der Gase, Breslau 
1903, 2. Aufl., p. 292. 
2) 0. E. Meyer, lc. p. 212. 
