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diese magnetische Energie ist stets positiv, welche Werte die 
Stromstärken auch besitzen. 
Unter Berücksichtigung dieses Umstandes ergiebt sich also, 
dass es stets n negativ reelle Lösungen für N 2 giebt, dass also 
stets N' = + ivp, wo p positiv reell ist. Man kann also dem- 
gemäss (siehe die ausführlichen Darlegungen 1. c. p. 17 ff.) stets 
J a in der Form ansetzen : J a — A a ’Jin ( vpt + y). 
Jedem der n - Werte von p entspricht eine Eigenschwingung 
des Systems. 
Das gegebene elektrische Schwingungssystem schwingt also 
derartig, dass die Schwingung jedes einzelnen eine Superposition 
von n Sinusschwingungen ist, deren Frequenzen im allgemeinen 
sowohl untereinander als von der ursprünglichen Frequenz ver- 
schieden sind. Die Grösse dieser n Frequenzen ist aber für 
alle einzelnen Systemkomponenten dieselbe. 
Von Interesse ist nun weiter, in welcher Beziehung die 
Frequenzen vp des gekoppelten Systems zu derjenigen der 
einzelnen ungekoppelten Schwingungskreise, zu r, stehen. 
Um hierüber etwas zu erfahren, ist die Determinanten- 
gleichung 9) zu betrachten. Diese lässt sich schreiben in der 
Form : 
10) *" ~h M"'“ 1 -+- b 2 Z n ~ 2 + .... + 0. 
Hierbei sind die b in einfacher Weise als Summen von 
Determinanten darstellbar, 1 ) und zwar ist der Koefficient von 
z n ~ m , b m , gegeben als Summe aller Determinanten (n — m) ten 
Grades, die sich aus der Determinante 
1 Je 12 Jciq . . . hi n 
&21 1 ...... . h2 n 
. 
hnl 1 
1) R. Baltzer, Theorie und Anwendung der Determinanten. 5. Auflage. 
Leipzig 1881, p. 37 u. 38. 
