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Für eine solche anisotrope Substanz sind die drei Haupt- 
dielektricitätskonstanten s l , * 3 in Richtung der drei Haupt- 
dilatationen d 2 , 4 3 , sowie nun auch die drei hauptquasi- 
elastischen Kräfte k 1 , k 2 , k 3 zu unterscheiden. 
Nach Drude ! ) ist 
*r = 1 
r = 1, 2, 3. 
Wir benutzen die von Herrn W. Voigt (1. c. 321) für den 
Fall einer beliebigen Deformation aufgestellten Ausdrücke 
4) 
5) 
S 
4 
-Nsk s e s 2 ps 
N sKe s 2 Ps 
(k^—rrig) 2 
= P 
= l y . 
s 
Hierin ist t) die Periode des einfallenden Lichtes, m s die Masse 
des Elektrons; p s und p s sind folgendermassen definirt: Aus 
k 9 wird bei der Deformation: k s (1 -f- ß 8r ), wobei ß sr = 
( p s ~ Ps) 4- p s A , J — -f 4 2 -f- 4 3 . p s und p s ' sind der 
Elektronengattung eigentümliche Konstanten. 
Über die Änderung von N s machen wir wieder dieselbe 
Voraussetzung wie im vorigen Abschnitt. 
Für die weitere Rechnung nehmen wir zunächst an , es sei 
nur eine einzige Elektronengattung vorhanden, bestimmen danach 
die p und p nach Vorzeichen und dem Grössenverhältnis, und 
ziehen daraus die Folgerungen über die Änderung von k 8 . 
Im Mittel nehmen wir die so gefundene Änderung von k 
auch als beim Vorhandensein mehrerer Elektronengattungen 
gültig an. Hierin liegt natürlich eine gewisse Unsicherheit. 
Es wird P — \n t) A 
Nke 2 
(k& 2 — mY 
p = A- p 
1) P. Drude, Lehrbuch der Optik, Leipzig 1900, p. 376. 
