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zu kleinen Atomvolumens unter dem Normalwert der Atomwärme 
bleiben, bei höheren Temperaturen diesen Wert erreichen können. 
Das ist in der Tafel z. B. bei Fe, Cu , Zn und Ag zu sehn. 
Elemente von grossem Atomgewicht und relativ grossem Atom- 
volumen, wie Pb und Bi, treten schon bei tieferen Temperaturen 
in den Geltungsbereich ein. Ist das Atomgewicht zusammen 
mit dem Atomvolumen sehr klein, wie bei C und B, so erfolgt der 
Eintritt in den Gültigkeitsbereich erst bei sehr hoher Temperatur. 
Für einige Elemente (z. B. Pb, Sn, K, Na und Li ) liegt der 
Geltungsbereich des Dulong-Petitschen Gesetzes nahe unter dem 
Schmelzpunkt (oder einem andern Umwandlungspunkt), 
wo infolge der Umwandlung latente Wärme aufgenommen wird. 
Diese latente Wärme erklärt es, dass solche Elemente bei 
höheren Temperaturen Atomwärmen ergeben, die den Normal- 
wert bedeutend überschreiten. Bei der Messung der mittleren 
spezifischen Wärme ist hier latente Wärme mit eingegangen ; 
die Verhältnisse der Atomenergie sind auch hier, gerade wie bei 
den Unterschreitungen des Normalwertes für die Atomwärme, 
komplizierter geworden, als es die Theorie des Dulong-Petitschen 
Gesetzes annimmt. Die Zuhilfenahme von latenter Wärme wird 
jedoch nicht in allen Fällen ausreichen, um die grossen Atom- 
wärmen zu erklären. 
Hierzu bemerkte Herr F. Richarz, dass die vorstehende 
sehr verdienstliche Zusammenstellung in der Tat die Erwartungen 
erfülle, mit denen er Herrn A. Wigand zur graphischen Dar- 
stellung der Atomwärme als Funktion der Temperatur veranlasst 
habe. Es seien aus ihr die Gültigkeitsgrenzen des fraglichen 
Gesetzes anschaulich erkennbar, und sie führe ihn zu 
Erweiterungen seiner Theorie des Gesetzes 
von Duiong und Petit 
I. 
Meine Theorie ergibt, wie Herr A. Wigand richtig hervor- 
gehoben hat, Constanz der Atomwärme fester Elemente, und 
