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zwar den Wert 6.012, selbst bei Erfüllung der Voraussetzungen 
über die Atombewegung doch nur für die spezifischen Wärmen 
bei constantem Volumen, während die beobachteten Werte die- 
jenigen bei constantem Druck sind, nämlich einfach bei Atmo- 
sphärendruck. Diese Werte liegen auch der graphischen Dar- 
stellung von Herrn Wigand zu Grunde. Dass die daraus fol- 
genden Atomwärmen auch bei Erfüllung der obigen Voraus- 
setzungen grösser sein müssen als die theoretische 6,012, habe 
ich bereits in dem ersten Vortrage über meine Theorie vor der 
Physikalischen Gesellschaft zu Berlin (Sitzung vom 24. Febr. 1893) 
hervorgehoben. (Siehe auch Wied. Ann. 48, pag. 712, 1893). 
Weiter möchte ich jetzt auf die Abhängigkeit der Differenz der 
beiden spezifischen Wärmen von der Temperatur aufmerksam 
machen. Die kinetische Theorie eines „idealen“ — wenn ich 
so sagen darf — festen Elementes verlangt zwar, wie ich a. a. 0. 
gezeigt habe, Constanz der spezifischen Wärme GV für constantes 
Volumen. Aber selbst bei erfüllter Constanz von C r folgt doch 
aus der Thermodynamik, dass C p von der Temperatur im All- 
gemeinen abhängig sei und zwar mit ihr zunehmen wird. Dies 
geht hervor aus der Formel für die Differenz der beiden spezi- 
fischen Wärmen bei beliebigen Körpern, die sich aus dem 
2. Hauptsatze der Thermodynamik ergibt. Sie lautet: 
Ihre Ableitung siehe z. B. bei Helmholtz, Vorles. über theore- 
tische Physik, Bd. VI, pag. 227. In ihr bedeutet J (zur Er- 
innerung an J. P. Joule in der Helmholtz’schen Bezeichnungsweise) 
das mechanische Wärmeäquivalent, v Volumen, p Druck, ^ ab- 
solute Temperatur. Bisher ist diese Formel nützlich nur ver- 
wendet worden zur Voraussage, dass für alle Körper C p ^> C v ist; 
und von mir selbst zur numerischen Berechnung, um wieviel C p 
grösser sein kann als Cv. Letztere Berechung hat bei Elementen, 
für welche die erforderlichen experimentellen Daten bekannt 
sind, bis zu 4°/o grössere Werte ergeben. Es folgt aber aus jener 
