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Coordinaten xyz seines Schwerpunktes bezogen auf die in der 
Lage stabilen Gleichgewichts als Anfangspunkt. Streng genommen 
verändert sich die Gleichgewichtslage eines Atoms fortwährend 
infolge der Bewegung der benachbarten Atome. Die mittlere 
Gleichgewichtslage aber bleibt unverändert (1. c. pag. 710, Anm. 2). 
Die damals gemachte Voraussetzung, die Atome als materielle 
Punkte betrachten zu dürfen, sollte nur den Sinn haben, dass 
die Atome sich wie starre Körper bewegen und innerhalb des 
Atoms keine rotatorische oder andere Energie besitzen, bezw. 
diese Energien nicht verändern sollten. Bei Entwickelung in 
eine Potenzreihe nach xyz ergab sich dann für die potentielle 
Energie y der auf das Atom während seiner Bewegung wirkenden 
Kräfte der Nachbarn im Mittel : 
(p = Fs -f- Fs -p Fa -p . . . . 
wo die Funktionen F n homogen nten Grades nach xyz waren, 
und wo die Balken die Mittelwerte über eine lange Zeit ge- 
nommen bedeuten. Nach dem Clausius’schen Satz vom Virial 
folgte alsdann für die mittlere lebendige Kraft des Atoms: 
L = F 2 -p 2 Fs ~p 2 F 4 -p . . . . 
Für die gesammte mittlere Energie des Atoms folgt: 
jj = ?+r=2L— 
Ein „idealer“ fester Körper wäre nun ein solcher, bei dem die 
Verrückungen des Atom-Schwerpunkts aus der Gleichgewichts- 
lage immer nur klein bleiben gegenüber den Abständen des 
betrachteten Schwerpunktes von den Schwerpunkten der be- 
nachbarten Atome. Wie ich damals zeigte, können dann die 
Fs^ Fa ... . vernachlässigt werden; es folgt E= 2L und man 
gelangt zur Gültigkeit des Gesetzes von Dulong und Petit für 
Cr mit dem Werte ^4 • == 6,012. 
Führen wir jetzt aber die für einen „idealen“ festen Körper 
gemachten Voraussetzungen nicht ein, so können wir noch fol- 
gendes ableiten. Wenn N die Zahl der Atome im Grammatom- 
