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woraus durch Differentiation nach F: 
Die linke Seite bedeutet das mechanische Äquivalent der dem 
Grammatom bei constantem Volumen pro Grad zuzuführenden 
Wärmemenge, also J-A-C v , und es wird daher: 
N d^(Fs_ 
J ' d&\ 2 
A.a — 6,012 — -j 
Dies wäre der erweiterte theoretische Ausdruck des Dulong-Petit- 
schen Gesetzes für die Atomwärme eines festen Elementes. Er 
lässt sich noch ein wenig vereinfachen. Fs wird nämlich ver- 
schwinden, wenn nicht irgend eine Richtung, in welcher sich 
das Atom aus seiner Gleichgewichtslage entfernen kann, bevor- 
zugt sein würde gegenüber der gleichen aber entgegengesetzten 
Richtung. Eine solche Bevorzugung kann man schwerlich an- 
nehmen. Bei ihrem Ausschluss werden die Mittelwerte aller 
Glieder von Fs einzeln verschwinden. Denn sie sind alle dritten 
Grades nach x^y, z, sodass — bei gleichmässigem Vorkommen po- 
sitiver und negativer Werte von x , y , z selbst — auch die Mittel- 
werte aller Ausdrücke dritten Grades verschwinden müssen. 
Bleibt also: 
als nächste Erweiterung, wenn das Glied mit Fe nunmehr ver- 
nachlässigt wird; denn Fs wird aus demselben Grunde ver- 
schwinden, wie Fa. 
Welchen Wert nun aber das Glied annehmen wird, das 
gegenüber der Theorie eines „idealen“ festen Körpers hinzu- 
getreten ist, kann erst nach genauerem Eingehen auf die Kräfte 
gesagt werden, welche zwischen den einzelnen Atomen wirksam 
sind. Zunächst ist nicht zu ersehen, weshalb nicht dieses Glied 
ebensowohl positiv wie negativ sein könnte. Ferner werden die 
Kräfte der Nachbaratome auf das betrachtete Atom mit der Tem- 
peratur sich sehr wohl in der Weise ändern können, dass dF±ldF 
