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proportional den Componenten X , Y, Z der wirkenden Ge- 
samtkraft sind: 
1 ) a x • X, ß - — x • Y, y — x* Z 
Diese gesamte an einer Stelle x , y, z wirkende Kraft 
setzt sich nun aus zwei wesentlich verschiedenen Teilen zu- 
sammen, nämlich erstlich aus der von dem permanenten 
Magneten herrührenden Kraft und zweitens aus der Wirkung 
der im Körper selber inducierten, noch unbekannten Ver- 
teilung. Ich bezeichne das Potential der gegebnen Verteilung 
im permanenten Magneten, das sogenannte „inducierende 
Potential“ mit F(x, y, z) und das Potential der noch un- 
bekannten, gesuchten Verteilung im Inducenden, das „inducierte 
Potential“ mit Q(x, y, z); dann werden wir also für (1) 
ausführlicher schreiben können: 
2 ) .=_.«2ta t ^ = _,»a±«, r= _.»<a 
1 ox öy dz 
Die Grösse x ist hier eine gegebne dem Material des 
Inducenden, also in unserem Beispiele dem Eisen charak- 
teristische Konstante , die sogenannte Magnetisierungs- 
constante. — Da ferner F als das Potential des gegebnen 
permanenten Magneten als eine bekannte Funktion anzu- 
sehen ist, so ist durch diese Formeln (2) die Bestimmung 
der die gesuchte magnetische Verteilung charakterisierenden 
Momente u, ß, y (und damit das ganze Problem der magne- 
tischen Induktion) zurückgeführt auf die Bestimmung allein 
des inducierten Potentials Q. 
Für diese Bestimmung von Q liefert nun die weitere 
Theorie folgende Anhaltspunkte: Es muss sich erstens Q 
darstellen lassen als das Potential einer auf der Körperfläche o 
ausgebreiteten Massenbelegung : 
und sodann müssen zweitens die normalen Ableitungen 
