42 
Diese Methode, welche also stets bei beliebig geformtem 
Inducenden und beliebigen inducierenden Kräften die Lösung 
des Problemes liefert, ist nun freilich — wie meist sehr 
allgemeine Lösungen — - zur Anwendung auf specielle Fälle 
wenig geeignet, weil die Potentiale V, F' ; 7" u. s. w. zu 
complicierte Bildungsgesetze befolgen — zum Mindesten aber 
erfordert die Anwendung der allgemeinen Lösung (7) auf 
jeden speciellen Fall ein besonderes Studium. — Im Falle der 
von einem einzelnen Pole inducierten Kugel, also in unserem 
obigen Falle (5 a), ist es mir nun gelungen, aus jener allge- 
meinen Lösung ein sehr einfaches übersichtliches Resultat 
abzuleiten. Untersuchungen, die ich zu einem anderen Zwecke 
anstellte, und die ich bei anderer Gelegenheit zu veröffent- 
lichen beabsichtige, führten mich auf die gerade zur Lösung 
des genannten Problems notwendigen Potentiale V, V F" 
u. s. w., und es gelang mir sie darzustellen als Potentiale 
gewisser linearer Massen, nämlich im Aussenraume von 
Belegungen derjenigen Linie, welche das Centrum c mit dem 
zum Pole m (nach dem Gesetz der reciproken Radien) conju- 
gierten Punkte m‘ verbindet. Es ergab sich nämlich all- 
gemein für (wenn n >, 1 ist) folgende Darstellung : 
0 
und unter Benutzung derselben lässt sich dann die Reihe (7) 
für Q summieren. So gelangt man zu der Formel: 
% (*•=?) 
lla) Q a = 
Ea 
m 
2 R 
*(i (^y*— 
Ez c 
und damit zu folgendem, unserem Hauptresultate: Es 
wirke auf eine homogene magnetisch 'polarisierbare Kugel 
(Radius R) ein Pol m im Centralabstande q 1 inducierendes Po- 
tential F 
— m \ 
~~ E J 
Alsdann kann man das Potential Q der in der 
