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Kugel inducierten magnetischen Verteilung im ganzen Aussen- 
raume als herrührend betrachten erstlich von einem magne- 
tischen Massenpunkte 
12 ) 
, _ R 
m ~ & • — • m, 
a'Y-r* 
( »= 2nx ^ 
V 1 + 2 TtxJ 
der sich in dem zum inducierenden Pole m conjugierten Punkte 
( ß 2 \ 
y also im Centralabstande o ' — — J befindet , und zweitens von 
einer auf der Linie cm 1 ausgebreiteten Masse, deren lineare 
Dichtigkeit X im Centralabstande § den Wert hat: 
18) MS = ™ Bpi« 
Nach bekannten Prin- 
cipien kann man dann (da 
sich ja Q nach (3) als 
Potential einer Kugel- 
flächenbelegung aulfassen 
lassen sollte) die W e r t e 
y o n Q i n inneren Punk- 
teil i darstellen als Po- 
tential von Massen , die in 
dem zu m* conjugierten 
Punkte und auf der zu cm‘ 
conjugierten Linie verteilt 
sind, d. h. also im Punkte 
m und auf der von m 
aus radial ins Unendliche 
laufenden (punktiert gezeichneten) Geraden . 
Es folgt so: 
lli) Qi — 
( — &m) 
+ m 
*(!- ») 
2 e 
1 — & 
2 
Kf) : S 
e 
Die magnetischen Momente ß, y (pro Volumeinheit) 
liefern dann für jeden Punkt x, y, z innerhalb der Kugel 
