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die Formel (2), womit das Problem der magnetischen Induktion 
als gelöst zu betrachten ist. 
Dass das so durch die Formeln (11a) und (11 i) für 
Punkte ausserhalb und innerhalb der Kugel bestimmte Potential 
Q tatsächlich der Bedingung (4) genügt, lässt sich nach- 
träglich unschwer (vermittelst partieller Integration) beweisen. 
— Hier mögen an die angegebene Lösung des Problems nur 
noch einige kurze Bemerkungen geknüpft werden: 
Wir haben oben das inducierte Potential Q im ganzen 
Aussenraume anzusehn gelernt als herrührend von einer ge- 
wissen fingierten Verteilung magnetischen Fluidums in einem 
Punkte und auf einer Linie. In bester Uebereinstimmung 
mit der allgemeinen Theorie ergiebt sich, dass die Gesamt- 
masse dieser Verteilung den Wert 0 hat: 
m'+ j l (?) rf? — 0 
Sodann ist bekannt, dass man die Wirkung jedes symmetrisch 
zu einer Axe, magnetisierten Körpers, wenigstens in einiger 
Entfernung mit grosser Annäherung als herrührend 
ansehn kann von zwei mit entgegengesetzten Mengen 
magnetischen Fluidums behafteten Punkten. Man denkt 
sich diese Punkte und die darin angehäuften magnetischen 
Fluida so bestimmt, dass die erzielte Annäherung eine möglichst 
gute wird — nämlich der Fehler erst von der vierten 
Körperdimensionen 
Ordnung in dem Quotienten 
und 
Entfernung vom Körper 
nennt diese Punkte dann bekanntlich kurz die „Pole“ und 
die absolute in jedem von ihnen enthaltene Menge Fluidums 
die „Polstärke“ des magnetischen Körpers. Bezeichnen wir 
nun die Abscissen dieser so definierten Pole (gerechnet vom 
Kugelcentrum positiv nach m hin) mit a -(- l und a — l, 
und die Polstärke mit M, so ergeben sich zur Bestimmung 
von a, l und M die folgenden Gleichungen: 
