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in einem vollkommenen Leiter der Elektricität *), gleichzeitig 
2itx 
wird die Grösse # = - sich immer mehr und mehr 
1 -J— a 7T X 
dem Werte 1 nähern, und daher nach Formel (13) wegen des 
Faktors (1 — - #) die Dichtigkeit l der linearen Massen- 
verteilung auf cm' immer mehr der 0 — ausser im Centrum c 
selber, weil hier auch der Nenner 0 ist. Es zieht sich also 
mit wachsender Dielektricitätsconstanten die lineare Massen- 
verteilung immer mehr und mehr auf das Kugelcentrum c 
zurück, und wenn wir daher zur Grenze D — o o übergehn, 
d. h. nach Obigem zum Falle eines vollkommenen Leiters 
der Elektricität, eines Metalles, so erhalten wir danach das 
Resultat : Das Potential der von einem äusseren elektrischen 
Massenpunkte in einer Metallkugel inducierten Verteilung 
kann man im ganzen Aussenraume ansehn als herrührend 
von zwei elektrischen Massenpunkten, deren einer sich in dem 
zu m conjugierten Punkte m', der zweite im Kugel centrum 
befindet. — Das ist ein bekannter Satz der Elektrostatik, als 
dessen Verallgemeinerung sich hiernach also unser obiges 
Resultat über die dielektrische Polarisation, oder was eben 
dasselbe, über die magnetische Induktion einer Kugel dar- 
stellt. — 
Nicht unerwähnt möchte ich zum Schlüsse lassen, dass 
sich in einer mir nachträglich bekannt gewordenen Arbeit 
von Somigliana eine sehr elegante Lösung des Problems der 
magnetischen Induktion in einer Kugel sogar für den Fall 
beliebiger inducierender Kräfte findet 1 2 ), und dass B o g g i o 
für diese Lösung von Somigliana kürzlich einen bemerkens- 
wert kurzen Beweis angegeben hat 3 ). Aus dieser Lösung 
1) Vgl. Helmholtz, Vorlesungen über theoretische Physik Bd. IV 
1907, Seite 272—273. 
2) Somigliana: Intorno ad un problema d’induzione magnetica 
Rendiconti del R. Istituto Lombardo, serie n, vol XXXVI (1903) pag. 1114. 
3) Boggio: Nouvelle resolution du probleme de Vinduction 
magnetique pour une sphere isotrope. Comptes rendus de l’Academie 
des Sciences, Paris, tome 142 (1906) pag. 701. 
