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Denken wir uns folgende 
ideale Sanduhr: Auf 
der linken Seite einer 
Wageschale sei, wie aus 
nebenstehender Figur er- 
sichtlich, ein Gefäss a be- 
festigt. Dieses enthalte 
Sand und sei mit einer 
vorläufig geschlossenen 
Oeffnung b versehen. Das 
Gefäss a nebst Inhalt und 
seien äquilibriert durch 
Verschluss der Oeffnung 
ein darunter stehendes Gefäss c 
ein Gewicht d. Nun werde der 
b entfernt, dev Sand fällt dann aus dem oberen Behälter a 
in den unteren c. Ist y die in der Zeiteinheit auf den Boden 
des unteren Gefässes c auftreffende Sandmasse, u die erlangte 
Endgeschwindigkeit des Sandes, so wird die durch das Auf- 
treffen des Sandes bedingte Gewichtsvermehrung yu sein. 
Dabei ist es gleichgültig , ob die aus der Oeffnung b aus- 
tretenden Teilchen bereits (nach Torricellis Theorem berechen- 
bare) Ausflussgeschwindigkeit haben oder nicht; denn die 
Reaktionswirkung beim Abfallen an der Stelle b ist gleich 
der Vermehrung der Aktions Wirkung beim Aufprallen der 
Teilchen in c. Bezeichnen wir ferner durch m die während 
des Fallens in Schwebe befindliche Sandmasse, so wird diese 
jedenfalls bei reibungslosem Fall eine Gewichtsverminderung 
bewirken, die eine nach oben gerichtete Kraft m * g re- 
präsentiert. Die gesamte Gewichtsvermehrung wird also 
y • u — m • g — x • g , wobei x das Zulagegewicht auf der 
rechten Wageschale bedeuten würde, welches sie äquilibrieren 
könnte. Bezeichnet man mit € das spezifische Gewicht des 
Sandes, mit h die Höhe und mit q den Querschnitt des Sand- 
strahles, so ist 
m — t • h • q 
y zu e • n • q » 
