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ist. Denken wir uns nun aber, die Strahlen von der kleineren 
Wellenlänge A' fielen von rechts her, d. h. von der auf der Seite 
des Blättchens gelegenen Seite schräg ein, und zwar grade 
unter eben jenem Winkel y gegen die Normale, so werden wir 
jetzt die Interferenz bekommen für diejenigen Strahlen, die 
von A und B zentral weitergehen, in der Richtung AF und 
BG , wo (/ zu 0 ist. Denn es ist nun die zur Interferenz er- 
forderliche Verlängerung des Weges für den durch die Luft 
gehenden Strahl von AE verlegt worden nach AE Da 
aber <)C<p = <C<p' sein soll, so ist AE — AE '. Und so gilt 
die Überlegung für jede nahe an l 0 gelegene Wellenlänge. 
Die Talbot’schen Streifen sind dann scharf zu sehen. Wie 
man sieht, ist also dazu nötig, dass die kleinere Wellenlänge 
von derjenigen Seite her einfällt, auf der sich das Glas- 
blättchen befindet. 
Würde man A' von der anderen Seite her einfallen lassen, 
so würde offenbar keine Kompensation der beiden Ver- 
schiebungen eintreten, sondern es würde im Gegenteil A ' 
noch weiter von A wegrücken, da man ja dann nicht, wie 
es nötig ist, dem Lichtstrahl, sondern grade dem Glasstrahl 
die Wegverlängerung gegeben hätte. 
Die Bedingung für strenge Kompensation lässt sich hier- 
nach auch leicht mathematisch formulieren. 
Es sei i der Einfallswinkel der Strahlen; i ist eine 
Funktion der Wellenlänge i — i(l). Der Winkel, unter dem 
V— l 0 -f -dl einfällt, ist gegeben durch dl. Ferner ist 
~ eine Funktion von A; ^zr/(A). Beim Übergang von l 0 
zu A' ändert sich ~ um dl. Dieses ist zu kompensieren 
durch wobei </> = dl. Die Talbot’schen Streifen 
treten also scharf auf, wenn ~ ist. 
A dl dl 
