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also, neigt man das Blättchen um einen kleinen Winkel d&, 
so wird Y n 2 — sin 2 # — cos & grösser. Zur Erfüllung der 
Gleichung 1) muss also auch X grösser werden, d. h. das 
Minimum rückt nach grösseren Wellenlängen. Nun fallen 
aber die Strahlen, die verschiedenen Punkten des 
Spaltes entsprechen, tatsächlich unter verschiedenemWinkel 
auf das Blättchen; den verschiedenen Punkten des Spaltes 
entsprechen verschiedene Werte von Bei endlicher Länge 
des Spaltes muss demnach die beschriebene Erscheinung 
auftreten. 
Ist das Blättchen so gedreht, dass sein unterer Band 
nach dem Auge hin liegt, so fallen bei umkehrendem Fern- 
rohr die dem höchstgelegenen Punkte des Spaltes ent- 
sprechenden Strahlen unter kleinerem Einfallswinkel # auf 
das Blättchen, als die den tiefer liegenden Punkten des 
Spaltes entsprechenden Strahlen. Dem obersten Punkte des 
Spaltes (also dem unteren Rande des Spektrums) mögen die 
Werte & 0 und X 0 für eine bestimmte Auslöschungsstelle im 
Spektrum entsprechen. Für einen etwas tiefer gelegenen 
Punkt des Spaltes wächst die Auslöschungsstelle muss 
sich also nach etwas grösserer Wellenlänge, nach Rot hin 
verschieben, wie es der Beobachtung entspricht. 
Steht, wie bei der gewöhnlichen Betrachtung der Talbot- 
schen Streifen, das Blättchen vertikal, ist also ^ Null für 
den mittelsten Spaltpunkt, so ändert sich die Wegdifferenz 
Y = 1) (]/ n 2 — sin 2 & — cosd) nur ausserordentlich wenig, wenn 
man zu den benachbarten Strahlen übergeht, die etwas höher 
oder tiefer gelegenen Punkten des Spaltes entsprechen, so 
dass die Auslöschungsstelle X 0 für alle Spaltpunkte fast genau 
dieselbe ist, d. h. die Streifen stehen vertikal. Dagegen 
ändert sich y bei derselben Änderung d& um so mehr, je 
grösser # selbst ist. Die Drehung der Streifen muss also 
mit zunehmenden mit wachsender Neigung des Blättchens 
gegen die Vertikale wachsen, im Einklang mit der Be- 
