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Beobachter entferntere Ende nach der dickeren Seite der 
Platte verschoben wird. Das erklärt sich folgendermassen. 
In den Punkten desselben Streifens haben die interferierenden 
Strahlen den gleichen Gangunterschied J. In erster An- 
näherung ist aber 
J" 2 D ]/w 2 — sin 2 a oder zz 2 nDcosr, 
wenn r den Brechungswinkel in der Platte bedeutet. Gehen 
wir nun bei schiefer Betrachtung von einem Punkt eines 
Streifens parallel der Keilkante ein Stück fort, so dass 
der Einfallswinkel wächst, so wächst auch r, der cosr nimmt 
also ab, während D unverändert bleibt, es hat also hier J 
abgenommen, und damit wir an einen Punkt von ungeändertem 
Gangunterschied gelangen, müssen wir uns zu einer dickeren 
Stelle der Platte wenden. Eine ganz ähnliche Überlegung 
zeigt, dass bei senkrechter Betrachtung der Platte sowohl 
nach der Seite der Lichtquelle hin als in entgegengesetzter 
Richtung eine Biegung der Streifen nach der dickeren Platten- 
seite eintreten muss, nur ist in der Nähe von r = 0 die 
Änderung des Cosinus sehr gering, so dass die Abweichung 
der Streifen bei kleinen D unmerklich wird. 
Zu berechnen ist die Gestalt der Streifen mit Hülfe der 
kleinen Glieder der dritten Ordnung in dem Ausdruck für 
den Gangunterschied zweier interferierender Strahlen, die ich 
für den allgemeinen Fall abgeleitet habe. 1 ) Führen wir in 
sie die für unsern besonderen geltenden Werte 
cc zz 0 °, <p = 90° 
ein, so vereinfachen sie sich sehr, und wir bekommen als 
Gleichung unserer Streifen auf dem Schirm (der Netzhaut) 
n 2 b& • £ -f- — (tj 2 -f £ 2 ) zz Const 
c 
worin rj und £ ihre Coordinaten bedeuten und c die 
Entfernung des Schirms von der Linse. Sie bilden con- 
1) Sitz.-Ber. d. Ges. z. Bef. d. ges. Naturw. zu Marburg 1882, S. 6. 
