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die Temperatur der Kathode erniedrigt wird und verschwinden 
erst bei einer zweiten Grenztemperatur T 2 . Dieses Ver- 
halten erinnert an die Unterschiede zwischen Anfangspotential 
und Minimumpotential bei der Spitzenentladung. 
Die Erscheinung besteht nun darin, dass bei derselben 
gegebenen Kathodenspannung die Aussendung der Kathoden- 
strahlen bereits unterhalb der Minimaltemperatur Ti ein- 
setzt, sobald in der Nähe ein, etwa von einer kleinen 
Elektrisiermaschine erzeugter Funke überschlägt, falls dabei 
der negative Pol der Funkenstrecke der Wehneltröhre 
näher liegt als der positive. Diesem „auslösenden“ Effekt 
steht andererseits ein „hemmender“ Effekt gegenüber. Er 
besteht darin, dass die erregten Kathodenstrahlen schon bei 
einer Temperatur der Kathode , die oberhalb der Grenz- 
temperatur T 2 liegt, zum Verschwinden gebracht werden, 
wenn in der Nähe ein Funke überschlägt, falls jetzt der 
positive Pol der Funkenstrecke der Wehneltröhre näher liegt 
als der negative. 
Selbst bei mässig starken Funken war der Effekt noch 
gut zu erhalten bei einem Abstand von etwa 7 m zwischen 
Röhre und Funken, und zweifellos war hier die Grenzweite 
der Wirkung noch lange nicht erreicht. 
Da die Auslösung in der gleichen Weise gelang, wenn 
eine negative Ladung schnell von der Röhre weggeführt bezw. 
eine positive Ladung zu ihr hinbewegt wurde, die Hemmung 
dagegen in den beiden entgegengesetzten Fällen, so scheint 
die Erklärung darin zu liegen, dass an der Stelle der Röhre 
eine Potentialschwankung , ein Potentialstoss eintritt , und 
zwar bei der Auslösung der Kathodenstrahlen derartig, 
dass das negative Potential der Kathode kurze Zeit erhöht, 
bei der Hemmung der Kathodenstrahlen gemindert wird. 
Bei Einschliessung der Röhre in einen Faradayschen 
Käfig blieb jede Wirkung aus. 
(Die näheren Einzelheiten siehe in der zitierten Ab- 
handlung.) 
