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nur asymptotisch den letzten Rest von Ordnung, bedarf also 
unendlich langer Zeit bis zu deren völligem Verlust. Da 
nun solche Umwandlungen allenthalben neu vor sich gehen, 
kann auch nirgends der Zustand völliger Ungeordnetheit der 
Bewegung, Boltzmann^ wahrscheinlichster Zustand, in end- 
licher Zeit vollkommen erreicht werden. Dies hindert natür- 
lich nicht, in theoretischen Ueberlegungen den Zustand voll- 
kommener Unordnung für die Wärmebewegung als Postulat 
aufzustellen, was man ebenso darf, wie man vollkommen ge- 
ordnete Vorgänge, frei von entstehender Unordnung, bei den 
reversiblen Prozessen theoretisch annimmt. Beides sind also 
nur Abstraktionen. 
In analytischer Beziehung manifestiert sich der für die 
Wärmebewegung als vollkommen ungeordneter angenommene 
Zustand als ein nur idealer, niemals wirklicher, auch darin, 
dass er — wie schon oben hervorgehoben — nicht für sehr 
viele, sondern nur für unendlich viele, im Maxwell’schen 
Verteilungsgesetzformuliertwerdenkann. Bei dessen Ableitung 
findet immer an irgend einer Stelle der Beweisführung ein 
darauf bezüglicher mathematischer Uebergang statt. 
Die wirklichen Vorgänge in der Natur können sich zwar 
beliebig einem der beiden idealen Grenzfälle der völligen 
Unordnung näheren, nie aber einem von ihnen völlig ent- 
sprechen, sondern liegen stets dazwischen. Um einen geo- 
metrischen Vergleich zu brauchen: wir bewegen uns bei den 
wirklichen Vorgängen auf einer Kurve, die mehr oder weniger 
grossen Werten der Ungeordnetheit der Bewegungen ent- 
spricht; diese Kurve verläuft nach zwei entgegengesetzten 
Richtungen ins Unendliche, sich zwei parallen Asymptoten 
nähernd, welche die ideale völlige Geordnetheit bezw. Un- 
geordnetheit der Bewegungen bedeuten, die wirklich beide 
nicht existieren. 
Das Boltzmann’sche sogenannte H-Theorem, das die Be- 
deutung des zweiten Hauptsatzes formuliert, gibt an, dass 
endliche Zustandsänderungen immer nur in Richtung einer 
