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Aus der MaxwelFschen Theorie ergibt sich nämlich für 
diese Kräfte F bezw. ihr Potential c|j bezw. die el.-magn. 
Kraft / eines Stromelementes die folgenden Ausdrücke in 
der Bezeichnungsweise von Boltzmann: 1 ) 
I. $ MM. = -M. ^jf cos (* f ds ‘) 
TT F _1 mm‘ 
r magn. ^ 2 
HI* f elektromagn. 
ids sin ( q, d s) 
b q 2 
worin mit M die magnetische Permeabilität bezeichnet worden 
ist. Wir sehen also, dass die elektrodynamische Kraft 
proportional, die magnetische Kraft zwischen zwei Polen um- 
gekehrt proportional und die elektromagnetische unabhängig 
von der magnetischen Permeabilität ist. Im folgenden will 
ich zunächst nur den experimentellen Nachweis für die Ab- 
hängigkeit der elektrodynamischen Kraft vom Medium führen 
und in einer späteren Arbeit die noch ausstehenden Fragen 
beantworten. 
Bevor wir jedoch zu den experimentellen Ausführungen 
übergehen, wollen wir zunächst noch kurz mittels der von 
Faraday eingeführten Kraftlinien die obige Abhängigkeit vom 
Medium klar machen. Bringen wir in ein ausgedehntes 
homogenes magnetisierbares Medium ein stromdurchflossenes 
Solenoid, so wird das Medium polarisiert; es wird im Innern 
desselben ein magnetisches Feld erzeugt, dessen Kraftlinien- 
dichte 23 = § ist, wenn wir mit ^ die magnetische 
Permeabilität und mit § die Feldstärke bezeichnen. Ein der- 
artiges nahezu homogenes Feld bildet sich auch aus zwischen 
1) Boltzmann: Vorlesungen über Maxwells Theorie der Elektrizität 
und des Lichtes. Leipzig 1898, Bd. II, pag. 109, 98, 102. 
