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den stromdurchflossenen Drahtspulen I und II. (Fig. 1.) 
Bringen wir nun in dasselbe eine beweglich aufgehängte 
Spule, deren Axe senkrecht steht auf der gemeinsamen von 
I und II, so wird dieselbe, sobald ein Strom hindurchfliesst, 
abgelenkt. Ist Q ihre Windungsfläche, a der Ablenkungs- 
winkel, so durchsetzen, Homogenität des Feldes ange- 
nommen, das Innere der Spule: Z = Q [i § • sin a Kraft- 
linien. Die Arbeit der elektrodynamischen Kräfte bei Drehung 
der Spule um ö a ist proportional d Z — Q • fi § cos a • d a. 
Also ist das Drehmoment, welches auf die Spule wirkt, 
gleich 23 cos a multipliziert mit einer Konstanten G\ diesem 
Moment entgegen wirkt das Torsionsmoment T a. Wir kom- 
pensieren von vorneherein das Erdfeld durch das Feld eines 
Elektromagneten. Unter dem Einflüsse der beiden wirksamen 
Momente der Torsion und der elektrodynamischen Kraft muss 
das bewegliche System in einer gewissen Lage zur Buhe 
kommen. Wir finden den Winkel, welcher die Axe der be- 
weglichen Spule in der abgelenkten Lage mit der ursprüng- 
lichen Gleichgewichtslage bildet, durch die Gleichung 
T • a — G fi § cos a 
und indem wir nur kleine Winkel in Betracht ziehen, können wir 
C fö 
cos a — 1 setzen, so dass a == t a C± wird, worin C± = — T 
ist. Beobachten wir nun unter denselben Bedingungen, ins- 
besondere denselben Stromstärken die Ablenkungen in zwei 
verschiedenen Medien ; deren magnetische Permeabilitäten 
seien und ^ 2 ; dann erhalten wir, da die von den festen 
Spulen I und II erzeugten Feldstärken unabhängig sind von ^ : 
— — ~ oder, da die elektrodynamischen Kräfte F± und F 2 
CC 2 [12 
F 
den Ausschlagwinkeln proportional sind : — ^ = — d. h. die 
^2 ^ 2 
elektrodynamischen Kräfte sind den Permeabilitäten pro- 
